Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
32 obr. Pro výpočet pole působeného dipólem v
referenčním bodě pouţijeme vektorový potenciál A(R,z), který lze pro součet délkových elementů dl
obr. Taková smyčka (magnetický dipól) bude
popsána jednoznačně magnetickým momentem dipólu
m ISn IS (2.33 vyjádřit vztahem
uu
l
A
0
222
0
2
0
0
2
0
0
cos2
cos
2
cos
24
,
aRRaz
daI
b
dlI
b
dI
zR
aa
(2.2.2.
Dále nejprve ukaţme, jak pole obecné elementární smyčky vypočíst.60)
a vzdáleností jejího středu referenčního bodu Rs.Vliv prostředí elektromagnetické pole
69
Na uzavřených podsférách, tedy sférách elektronového obalu, jsou orbitální spinové mechanické
momenty jednotlivých elektronů vţdy takové vzájemné vazbě, jejich výsledný orbitální spinový
moment nulový 0).34 bude
mít vţdy směr jednotkového vektoru u, tedy směr, který
dostaneme vektorovým součinem kolmý na
plochu smyčky).2.62)
potom
d
R
a
R
aI
RA
SS
S
0
0
cossin1
cos
2
,
2
0
2
2
0
0
4
1
22
0 sin
44
sin
2sinsin
sin
2 SSSS R
SI
R
Ia
R
a
R
aI
kde jsme dosadili plochu smyčky a2
.62)
(2. Uzavřených podsfér elektronového obalu tedy není potřeba všímat.
Pole elementární proudové smyčky
Za elementární povaţujeme smyčku, jejíţ poloměr mnohem menší neţ vzdálenost smyčky od
referenčního bodu, němţ budeme jeho účinek zjišťovat. Podle obr.33
.61)
dosadíme sin222
RRRRz
0
2
0
0
22
0
cossin21
cos
2cossin2
cos
2
,
SS
S
SS
R
a
R
a
R
daI
aaRR
daI
RA
V dostatečné vzdálenosti smyčky zanedbáme
2
SR
a Dále
zjednodušme výraz podle obecného vztahu pro 1
2
1
1
1
1
1
2
x
x x
(2.
obr. Dosadíme dále
za IS vyjadříme jako vektor. 2
