Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 79 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
 obr.61) dosadíme sin222  RRRRz                         0 2 0 0 22 0 cossin21 cos 2cossin2 cos 2 , SS S SS R a R a R daI aaRR daI RA V dostatečné vzdálenosti smyčky zanedbáme 2       SR a Dále zjednodušme výraz podle obecného vztahu pro 1 2 1 1 1 1 1 2 x x x     (2.33 .33 vyjádřit vztahem               uu l A          0 222 0 2 0 0 2 0 0 cos2 cos 2 cos 24 , aRRaz daI b dlI b dI zR aa (2.  Pole elementární proudové smyčky Za elementární povaţujeme smyčku, jejíţ poloměr mnohem menší neţ vzdálenost smyčky od referenčního bodu, němţ budeme jeho účinek zjišťovat.2. Dále nejprve ukaţme, jak pole obecné elementární smyčky vypočíst.60) a vzdáleností jejího středu referenčního bodu Rs.62) (2. Podle obr.2. Uzavřených podsfér elektronového obalu tedy není potřeba všímat.34 bude mít vţdy směr jednotkového vektoru u, tedy směr, který dostaneme vektorovým součinem kolmý na plochu smyčky). 2.Vliv prostředí elektromagnetické pole 69 Na uzavřených podsférách, tedy sférách elektronového obalu, jsou orbitální spinové mechanické momenty jednotlivých elektronů vţdy takové vzájemné vazbě, jejich výsledný orbitální spinový moment nulový 0).62) potom                 d R a R aI RA SS S 0 0 cossin1 cos 2 ,  2 0 2 2 0 0 4 1 22 0 sin 44 sin 2sinsin sin 2 SSSS R SI R Ia R a R aI                      kde jsme dosadili plochu smyčky a2 . Dosadíme dále za IS vyjadříme jako vektor. Pro výpočet pole působeného dipólem v referenčním bodě pouţijeme vektorový potenciál A(R,z), který lze pro součet délkových elementů dl obr.32 obr. Taková smyčka (magnetický dipól) bude popsána jednoznačně magnetickým momentem dipólu m ISn IS (2.2