Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 67 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Vycházíme teoretického vztahu, platného pro kovy a většinu jiných vodivých látek R Ro.20) obr. nich rozhodujícím mechanismem růst počtu volných nábojů, které přispívají vedení proudu. Pouţití takovéto křivky není ještě zcela pohodlné, proto snaţíme vyjádřit změnu odporu s teplotou alespoň blízkém okolí předpokládaného pracovního bodu (pracovní teploty) analyticky. pro germanium 3900°K, 1,7106 S/m. Tyto křivky však zobrazují jen stav pro měřený geometrický tvar vodiče. Počet volných elektronů zde totiţ teplotou prakticky nemění, ale stoupající teplotou zvětšuje brzdný účinek mříţky. Naopak odpor uhlíku, některých nekovových vodičů, polovodičů elektrolytů rostoucí teplotou klesá.18) Tento vztah matematickým vyjádřením experimentálních výsledků, naměřených vodivých materiálů při konstantní teplotě, tedy skutečnosti, proud tomto vodiči stoupá přímo úměrně s napětím. Pro zobecnění libovolný tvar vodiče stejného materiálu zobrazujeme závislost křivkou R/Ro f(t), obr.   = dR.e[(1/T)-(1/To)]W/k (2. 1 . 2. polovodičů moţno změnu měrné vodivosti teplotou prvním přiblíţení odhadnout vztahu oe-To/T (2.16) Celým úsekem obr. Napětí malém elementu 2 = Edl, dosazení: dU Edl I S dl dl S I dl J . 1  (2.2.19) Kde jsou materiálové konstanty, např.  Závislost odporu teplotě Odpor kovových vodičů stoupající teplotou roste, přičemţ čistých kovů závislost (T) v širokém teplotním rozsahu lineární.15) U vodičů konstantního průřezu bude R = S l  a dále = l S R .11, přičemţ odpor vzorku při zvolené základní teplotě to.I (2. Křivky závislosti odporu teplotě obr.9 poteče proud JS, kde E.17) Po integraci, níţ mění dostáváme nejčastěji pouţívaný tvar Ohmova zákona U RI I/G (2.Vliv prostředí elektromagnetické pole 57 Symbolem jsme označili odpor elementu proudové trubice.10 . Celkový odpor trubice dostaneme integrací R  1 0 S dl  (2.2. Konstantou této úměrnosti elektrický odpor.10 můţeme naměřit vodiči konstantní délky průřezu. 2