Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
2.e[(1/T)-(1/To)]W/k
(2.
Závislost odporu teplotě
Odpor kovových vodičů stoupající teplotou roste, přičemţ čistých kovů závislost (T) v
širokém teplotním rozsahu lineární.17)
Po integraci, níţ mění dostáváme nejčastěji pouţívaný tvar Ohmova zákona
U RI I/G (2. polovodičů moţno
změnu měrné vodivosti teplotou prvním přiblíţení odhadnout vztahu
oe-To/T
(2.15)
U vodičů konstantního průřezu bude
R =
S
l
a dále =
l
S
R
. Naopak odpor uhlíku, některých
nekovových vodičů, polovodičů elektrolytů rostoucí teplotou klesá.
1
(2.
Křivky závislosti odporu teplotě obr.10 můţeme
naměřit vodiči konstantní délky průřezu. Celkový odpor trubice dostaneme
integrací
R
1
0
S
dl
(2.10
.2.
1
. Napětí malém elementu 2
= Edl, dosazení:
dU Edl I
S
dl
dl
S
I
dl
J
.
= dR.19)
Kde jsou materiálové konstanty, např. Tyto křivky
však zobrazují jen stav pro měřený geometrický tvar
vodiče. Pouţití takovéto křivky není ještě zcela
pohodlné, proto snaţíme vyjádřit změnu odporu s
teplotou alespoň blízkém okolí předpokládaného
pracovního bodu (pracovní teploty) analyticky. pro
germanium 3900°K, 1,7106
S/m. nich rozhodujícím
mechanismem růst počtu volných nábojů, které přispívají vedení proudu. Vycházíme teoretického vztahu, platného pro kovy a
většinu jiných vodivých látek
R Ro.Vliv prostředí elektromagnetické pole
57
Symbolem jsme označili odpor elementu proudové trubice.20)
obr. Počet volných elektronů zde totiţ teplotou prakticky nemění,
ale stoupající teplotou zvětšuje brzdný účinek mříţky. Konstantou této úměrnosti elektrický odpor.I (2. Pro zobecnění libovolný tvar vodiče stejného
materiálu zobrazujeme závislost křivkou R/Ro f(t),
obr.2.18)
Tento vztah matematickým vyjádřením experimentálních výsledků, naměřených vodivých
materiálů při konstantní teplotě, tedy skutečnosti, proud tomto vodiči stoupá přímo úměrně s
napětím.9 poteče proud JS, kde E. 2.16)
Celým úsekem obr.11, přičemţ odpor vzorku při zvolené základní
teplotě to
