Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Pouţití takovéto křivky není ještě zcela
pohodlné, proto snaţíme vyjádřit změnu odporu s
teplotou alespoň blízkém okolí předpokládaného
pracovního bodu (pracovní teploty) analyticky.
1
.11, přičemţ odpor vzorku při zvolené základní
teplotě to.2.18)
Tento vztah matematickým vyjádřením experimentálních výsledků, naměřených vodivých
materiálů při konstantní teplotě, tedy skutečnosti, proud tomto vodiči stoupá přímo úměrně s
napětím.I (2. Pro zobecnění libovolný tvar vodiče stejného
materiálu zobrazujeme závislost křivkou R/Ro f(t),
obr.20)
obr. Konstantou této úměrnosti elektrický odpor. 2.Vliv prostředí elektromagnetické pole
57
Symbolem jsme označili odpor elementu proudové trubice. Vycházíme teoretického vztahu, platného pro kovy a
většinu jiných vodivých látek
R Ro.19)
Kde jsou materiálové konstanty, např.
Křivky závislosti odporu teplotě obr. 2. Tyto křivky
však zobrazují jen stav pro měřený geometrický tvar
vodiče. nich rozhodujícím
mechanismem růst počtu volných nábojů, které přispívají vedení proudu.
1
(2. Celkový odpor trubice dostaneme
integrací
R
1
0
S
dl
(2. pro
germanium 3900°K, 1,7106
S/m.15)
U vodičů konstantního průřezu bude
R =
S
l
a dále =
l
S
R
.
= dR. Počet volných elektronů zde totiţ teplotou prakticky nemění,
ale stoupající teplotou zvětšuje brzdný účinek mříţky.10
.10 můţeme
naměřit vodiči konstantní délky průřezu.17)
Po integraci, níţ mění dostáváme nejčastěji pouţívaný tvar Ohmova zákona
U RI I/G (2.
Závislost odporu teplotě
Odpor kovových vodičů stoupající teplotou roste, přičemţ čistých kovů závislost (T) v
širokém teplotním rozsahu lineární. Naopak odpor uhlíku, některých
nekovových vodičů, polovodičů elektrolytů rostoucí teplotou klesá.2.16)
Celým úsekem obr. Napětí malém elementu 2
= Edl, dosazení:
dU Edl I
S
dl
dl
S
I
dl
J
.9 poteče proud JS, kde E. polovodičů moţno
změnu měrné vodivosti teplotou prvním přiblíţení odhadnout vztahu
oe-To/T
(2.e[(1/T)-(1/To)]W/k
(2
