Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
11, přičemţ odpor vzorku při zvolené základní
teplotě to. Vycházíme teoretického vztahu, platného pro kovy a
většinu jiných vodivých látek
R Ro.10 můţeme
naměřit vodiči konstantní délky průřezu.18)
Tento vztah matematickým vyjádřením experimentálních výsledků, naměřených vodivých
materiálů při konstantní teplotě, tedy skutečnosti, proud tomto vodiči stoupá přímo úměrně s
napětím.
1
(2.16)
Celým úsekem obr. nich rozhodujícím
mechanismem růst počtu volných nábojů, které přispívají vedení proudu. Napětí malém elementu 2
= Edl, dosazení:
dU Edl I
S
dl
dl
S
I
dl
J
.2. Tyto křivky
však zobrazují jen stav pro měřený geometrický tvar
vodiče. Naopak odpor uhlíku, některých
nekovových vodičů, polovodičů elektrolytů rostoucí teplotou klesá.
Závislost odporu teplotě
Odpor kovových vodičů stoupající teplotou roste, přičemţ čistých kovů závislost (T) v
širokém teplotním rozsahu lineární. 2. Pouţití takovéto křivky není ještě zcela
pohodlné, proto snaţíme vyjádřit změnu odporu s
teplotou alespoň blízkém okolí předpokládaného
pracovního bodu (pracovní teploty) analyticky.17)
Po integraci, níţ mění dostáváme nejčastěji pouţívaný tvar Ohmova zákona
U RI I/G (2.Vliv prostředí elektromagnetické pole
57
Symbolem jsme označili odpor elementu proudové trubice. pro
germanium 3900°K, 1,7106
S/m.2.
= dR. polovodičů moţno
změnu měrné vodivosti teplotou prvním přiblíţení odhadnout vztahu
oe-To/T
(2. Počet volných elektronů zde totiţ teplotou prakticky nemění,
ale stoupající teplotou zvětšuje brzdný účinek mříţky.
1
.e[(1/T)-(1/To)]W/k
(2. 2.20)
obr.
Křivky závislosti odporu teplotě obr.10
.15)
U vodičů konstantního průřezu bude
R =
S
l
a dále =
l
S
R
.19)
Kde jsou materiálové konstanty, např. Celkový odpor trubice dostaneme
integrací
R
1
0
S
dl
(2. Konstantou této úměrnosti elektrický odpor.I (2.9 poteče proud JS, kde E. Pro zobecnění libovolný tvar vodiče stejného
materiálu zobrazujeme závislost křivkou R/Ro f(t),
obr
