Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
16)
Celým úsekem obr.19)
Kde jsou materiálové konstanty, např.9 poteče proud JS, kde E.15)
U vodičů konstantního průřezu bude
R =
S
l
a dále =
l
S
R
.
= dR.
1
(2. Vycházíme teoretického vztahu, platného pro kovy a
většinu jiných vodivých látek
R Ro.10 můţeme
naměřit vodiči konstantní délky průřezu.18)
Tento vztah matematickým vyjádřením experimentálních výsledků, naměřených vodivých
materiálů při konstantní teplotě, tedy skutečnosti, proud tomto vodiči stoupá přímo úměrně s
napětím.e[(1/T)-(1/To)]W/k
(2.17)
Po integraci, níţ mění dostáváme nejčastěji pouţívaný tvar Ohmova zákona
U RI I/G (2. Pro zobecnění libovolný tvar vodiče stejného
materiálu zobrazujeme závislost křivkou R/Ro f(t),
obr.10
. Tyto křivky
však zobrazují jen stav pro měřený geometrický tvar
vodiče. Napětí malém elementu 2
= Edl, dosazení:
dU Edl I
S
dl
dl
S
I
dl
J
. Celkový odpor trubice dostaneme
integrací
R
1
0
S
dl
(2.
Křivky závislosti odporu teplotě obr.2. 2.
1
.Vliv prostředí elektromagnetické pole
57
Symbolem jsme označili odpor elementu proudové trubice.2. Konstantou této úměrnosti elektrický odpor.11, přičemţ odpor vzorku při zvolené základní
teplotě to. polovodičů moţno
změnu měrné vodivosti teplotou prvním přiblíţení odhadnout vztahu
oe-To/T
(2. Naopak odpor uhlíku, některých
nekovových vodičů, polovodičů elektrolytů rostoucí teplotou klesá. nich rozhodujícím
mechanismem růst počtu volných nábojů, které přispívají vedení proudu. Pouţití takovéto křivky není ještě zcela
pohodlné, proto snaţíme vyjádřit změnu odporu s
teplotou alespoň blízkém okolí předpokládaného
pracovního bodu (pracovní teploty) analyticky.I (2. 2.
Závislost odporu teplotě
Odpor kovových vodičů stoupající teplotou roste, přičemţ čistých kovů závislost (T) v
širokém teplotním rozsahu lineární. pro
germanium 3900°K, 1,7106
S/m.20)
obr. Počet volných elektronů zde totiţ teplotou prakticky nemění,
ale stoupající teplotou zvětšuje brzdný účinek mříţky
