Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
2. Celkový odpor trubice dostaneme
integrací
R
1
0
S
dl
(2. polovodičů moţno
změnu měrné vodivosti teplotou prvním přiblíţení odhadnout vztahu
oe-To/T
(2.e[(1/T)-(1/To)]W/k
(2.
Křivky závislosti odporu teplotě obr.10 můţeme
naměřit vodiči konstantní délky průřezu. 2. 2. nich rozhodujícím
mechanismem růst počtu volných nábojů, které přispívají vedení proudu.15)
U vodičů konstantního průřezu bude
R =
S
l
a dále =
l
S
R
. Konstantou této úměrnosti elektrický odpor.20)
obr.11, přičemţ odpor vzorku při zvolené základní
teplotě to. Pouţití takovéto křivky není ještě zcela
pohodlné, proto snaţíme vyjádřit změnu odporu s
teplotou alespoň blízkém okolí předpokládaného
pracovního bodu (pracovní teploty) analyticky.I (2.
= dR.2.17)
Po integraci, níţ mění dostáváme nejčastěji pouţívaný tvar Ohmova zákona
U RI I/G (2. Počet volných elektronů zde totiţ teplotou prakticky nemění,
ale stoupající teplotou zvětšuje brzdný účinek mříţky.18)
Tento vztah matematickým vyjádřením experimentálních výsledků, naměřených vodivých
materiálů při konstantní teplotě, tedy skutečnosti, proud tomto vodiči stoupá přímo úměrně s
napětím. Naopak odpor uhlíku, některých
nekovových vodičů, polovodičů elektrolytů rostoucí teplotou klesá.19)
Kde jsou materiálové konstanty, např.
1
. Napětí malém elementu 2
= Edl, dosazení:
dU Edl I
S
dl
dl
S
I
dl
J
.
1
(2. pro
germanium 3900°K, 1,7106
S/m.Vliv prostředí elektromagnetické pole
57
Symbolem jsme označili odpor elementu proudové trubice. Tyto křivky
však zobrazují jen stav pro měřený geometrický tvar
vodiče.16)
Celým úsekem obr.9 poteče proud JS, kde E.
Závislost odporu teplotě
Odpor kovových vodičů stoupající teplotou roste, přičemţ čistých kovů závislost (T) v
širokém teplotním rozsahu lineární. Pro zobecnění libovolný tvar vodiče stejného
materiálu zobrazujeme závislost křivkou R/Ro f(t),
obr.10
. Vycházíme teoretického vztahu, platného pro kovy a
většinu jiných vodivých látek
R Ro
