Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
20)
obr. 2.
Závislost odporu teplotě
Odpor kovových vodičů stoupající teplotou roste, přičemţ čistých kovů závislost (T) v
širokém teplotním rozsahu lineární.Vliv prostředí elektromagnetické pole
57
Symbolem jsme označili odpor elementu proudové trubice. Pouţití takovéto křivky není ještě zcela
pohodlné, proto snaţíme vyjádřit změnu odporu s
teplotou alespoň blízkém okolí předpokládaného
pracovního bodu (pracovní teploty) analyticky.10 můţeme
naměřit vodiči konstantní délky průřezu. Pro zobecnění libovolný tvar vodiče stejného
materiálu zobrazujeme závislost křivkou R/Ro f(t),
obr.e[(1/T)-(1/To)]W/k
(2.16)
Celým úsekem obr. Naopak odpor uhlíku, některých
nekovových vodičů, polovodičů elektrolytů rostoucí teplotou klesá. Vycházíme teoretického vztahu, platného pro kovy a
většinu jiných vodivých látek
R Ro.
= dR.
1
.2.
1
(2. 2. Počet volných elektronů zde totiţ teplotou prakticky nemění,
ale stoupající teplotou zvětšuje brzdný účinek mříţky. Konstantou této úměrnosti elektrický odpor.11, přičemţ odpor vzorku při zvolené základní
teplotě to.9 poteče proud JS, kde E. Tyto křivky
však zobrazují jen stav pro měřený geometrický tvar
vodiče. Celkový odpor trubice dostaneme
integrací
R
1
0
S
dl
(2.15)
U vodičů konstantního průřezu bude
R =
S
l
a dále =
l
S
R
.
Křivky závislosti odporu teplotě obr.18)
Tento vztah matematickým vyjádřením experimentálních výsledků, naměřených vodivých
materiálů při konstantní teplotě, tedy skutečnosti, proud tomto vodiči stoupá přímo úměrně s
napětím.19)
Kde jsou materiálové konstanty, např. nich rozhodujícím
mechanismem růst počtu volných nábojů, které přispívají vedení proudu.10
.2.I (2. polovodičů moţno
změnu měrné vodivosti teplotou prvním přiblíţení odhadnout vztahu
oe-To/T
(2. pro
germanium 3900°K, 1,7106
S/m.17)
Po integraci, níţ mění dostáváme nejčastěji pouţívaný tvar Ohmova zákona
U RI I/G (2. Napětí malém elementu 2
= Edl, dosazení:
dU Edl I
S
dl
dl
S
I
dl
J
