Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Napětí malém elementu 2
= Edl, dosazení:
dU Edl I
S
dl
dl
S
I
dl
J
. Počet volných elektronů zde totiţ teplotou prakticky nemění,
ale stoupající teplotou zvětšuje brzdný účinek mříţky. Naopak odpor uhlíku, některých
nekovových vodičů, polovodičů elektrolytů rostoucí teplotou klesá.20)
obr.2. 2.15)
U vodičů konstantního průřezu bude
R =
S
l
a dále =
l
S
R
. nich rozhodujícím
mechanismem růst počtu volných nábojů, které přispívají vedení proudu.10 můţeme
naměřit vodiči konstantní délky průřezu.e[(1/T)-(1/To)]W/k
(2.
Závislost odporu teplotě
Odpor kovových vodičů stoupající teplotou roste, přičemţ čistých kovů závislost (T) v
širokém teplotním rozsahu lineární.16)
Celým úsekem obr.I (2.9 poteče proud JS, kde E. Konstantou této úměrnosti elektrický odpor.11, přičemţ odpor vzorku při zvolené základní
teplotě to.17)
Po integraci, níţ mění dostáváme nejčastěji pouţívaný tvar Ohmova zákona
U RI I/G (2.
1
.10
.18)
Tento vztah matematickým vyjádřením experimentálních výsledků, naměřených vodivých
materiálů při konstantní teplotě, tedy skutečnosti, proud tomto vodiči stoupá přímo úměrně s
napětím. 2. Pouţití takovéto křivky není ještě zcela
pohodlné, proto snaţíme vyjádřit změnu odporu s
teplotou alespoň blízkém okolí předpokládaného
pracovního bodu (pracovní teploty) analyticky.19)
Kde jsou materiálové konstanty, např. pro
germanium 3900°K, 1,7106
S/m. Vycházíme teoretického vztahu, platného pro kovy a
většinu jiných vodivých látek
R Ro.
1
(2.2. Pro zobecnění libovolný tvar vodiče stejného
materiálu zobrazujeme závislost křivkou R/Ro f(t),
obr.Vliv prostředí elektromagnetické pole
57
Symbolem jsme označili odpor elementu proudové trubice. Celkový odpor trubice dostaneme
integrací
R
1
0
S
dl
(2. Tyto křivky
však zobrazují jen stav pro měřený geometrický tvar
vodiče.
Křivky závislosti odporu teplotě obr. polovodičů moţno
změnu měrné vodivosti teplotou prvním přiblíţení odhadnout vztahu
oe-To/T
(2.
= dR
