Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 67 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Napětí malém elementu 2 = Edl, dosazení: dU Edl I S dl dl S I dl J .2. polovodičů moţno změnu měrné vodivosti teplotou prvním přiblíţení odhadnout vztahu oe-To/T (2.10 můţeme naměřit vodiči konstantní délky průřezu. Celkový odpor trubice dostaneme integrací R  1 0 S dl  (2. 1  (2. pro germanium 3900°K, 1,7106 S/m.   = dR.e[(1/T)-(1/To)]W/k (2.2.  Závislost odporu teplotě Odpor kovových vodičů stoupající teplotou roste, přičemţ čistých kovů závislost (T) v širokém teplotním rozsahu lineární.Vliv prostředí elektromagnetické pole 57 Symbolem jsme označili odpor elementu proudové trubice. 1 . Počet volných elektronů zde totiţ teplotou prakticky nemění, ale stoupající teplotou zvětšuje brzdný účinek mříţky. Vycházíme teoretického vztahu, platného pro kovy a většinu jiných vodivých látek R Ro.I (2. Křivky závislosti odporu teplotě obr.19) Kde jsou materiálové konstanty, např.11, přičemţ odpor vzorku při zvolené základní teplotě to.16) Celým úsekem obr.17) Po integraci, níţ mění dostáváme nejčastěji pouţívaný tvar Ohmova zákona U RI I/G (2. Tyto křivky však zobrazují jen stav pro měřený geometrický tvar vodiče.10 . 2.20) obr. nich rozhodujícím mechanismem růst počtu volných nábojů, které přispívají vedení proudu.15) U vodičů konstantního průřezu bude R = S l  a dále = l S R . Naopak odpor uhlíku, některých nekovových vodičů, polovodičů elektrolytů rostoucí teplotou klesá. Pro zobecnění libovolný tvar vodiče stejného materiálu zobrazujeme závislost křivkou R/Ro f(t), obr. Pouţití takovéto křivky není ještě zcela pohodlné, proto snaţíme vyjádřit změnu odporu s teplotou alespoň blízkém okolí předpokládaného pracovního bodu (pracovní teploty) analyticky.9 poteče proud JS, kde E.18) Tento vztah matematickým vyjádřením experimentálních výsledků, naměřených vodivých materiálů při konstantní teplotě, tedy skutečnosti, proud tomto vodiči stoupá přímo úměrně s napětím. Konstantou této úměrnosti elektrický odpor. 2