Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 66 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
měrné vodivosti vodivého prostředí můţeme určit odpor (rezistenci) resp.13) Vzroste-li např. Příspěvek děrové vodivosti vlastní vodivosti elektronů tomto případě zanedbatelný. V nedotovaných polovodičích nno npo. Pro dotované polovodiče důsledku statistické rovnováhy mezi vznikem volných nosičů jejich rekombinací nosiči opačné polarity platí: nnnp nno 2 (2. pro měď vyplývá s e bm Ee vm 14 19 331 1071,4 10602,1 1019,4109,222             Přitom čas mezi dvěma sráţkami poměr tzv. Zda se jedná polovodič typu nebo můţeme experimentálně vyšetřit tak, stanoví znaménko Hallovy konstanty zkoumaného materiálu. Jak vidět pohyblivost nábojů polovodičích mnohem větší neţ kovech; naproti tomu je jejich měrná vodivost niţší.( bbe   = 2,9. pole konstantní nemění vysokých frekvencí, kdy doba periody srovnatelná .Vliv prostředí elektromagnetické pole 56 EE m ne J O      . Pro měrnou vodivost (vlastní) polovodičů platí  ennbn enpbp (2. pro germanium 0,38 m2 /Vs 0,18 m2 /Vs měrná vodivost při pokojové teplotě 2,6 S/m. zapříčiněno relativně mnohem menším počtem volných elektronů a děr.12) přičemţ koncentrace volných elektronů děr bn, jsou jejich odpovídající pohyblivosti. vodivost (konduktanci) části vodivého úseku délky průřezu Vytkněme element vodivé trubice o velmi malé délce dl, obr.14) obr. Při konstantní teplotě tedy měrná elektrická vodivost kovů širokém intervalu hodnot intenzit el. Podělme napětí proudem dSE dlE dSJ dlE dI dU        = (2.2. 2 1 2 (2. Pomocí měrného odporu resp. 2.10) např.1019 m-3 Velké pohyblivosti elektronů byly zjištěny indium-antimonidu m2 /Vs, indium-arzenidu = 3,3 m2 /Vs galium-arzenidu 0,5 m2 /Vs. Při o C je nn = )..9, kterou teče proud hustotě napětí mezi příčnými hraničními plochami Edl. dotováním germánia koncentrace volných elektronů 1021 m-3 , pak np 21 2192 10 )10. volné dráhy elektronu střední hodnotě jeho skutečné rychlosti (chaotické usměrněné) vstř, čili vstř.9 . Např.9,2( n no n n 8,411017 m-3 a měrná vodivost vzroste ennbn enpbp 1,60210-19 1021 0,38 60,9 S/m coţ přibliţně krát více neţ pro čisté germanium.11) Ze vztahu (2. Největší zjištěná pohyblivost elektronu 500 m2 /Vs pro PbTe při °K