Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 66 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
dotováním germánia koncentrace volných elektronů 1021 m-3 , pak np 21 2192 10 )10.13) Vzroste-li např. 2. Pomocí měrného odporu resp. Pro měrnou vodivost (vlastní) polovodičů platí  ennbn enpbp (2. V nedotovaných polovodičích nno npo.11) Ze vztahu (2. Podělme napětí proudem dSE dlE dSJ dlE dI dU        = (2. vodivost (konduktanci) části vodivého úseku délky průřezu Vytkněme element vodivé trubice o velmi malé délce dl, obr.12) přičemţ koncentrace volných elektronů děr bn, jsou jejich odpovídající pohyblivosti.1019 m-3 Velké pohyblivosti elektronů byly zjištěny indium-antimonidu m2 /Vs, indium-arzenidu = 3,3 m2 /Vs galium-arzenidu 0,5 m2 /Vs. zapříčiněno relativně mnohem menším počtem volných elektronů a děr. pro germanium 0,38 m2 /Vs 0,18 m2 /Vs měrná vodivost při pokojové teplotě 2,6 S/m. 2 1 2 (2.( bbe   = 2,9.2..9, kterou teče proud hustotě napětí mezi příčnými hraničními plochami Edl.14) obr.10) např. Při o C je nn = ). Největší zjištěná pohyblivost elektronu 500 m2 /Vs pro PbTe při °K. Jak vidět pohyblivost nábojů polovodičích mnohem větší neţ kovech; naproti tomu je jejich měrná vodivost niţší.Vliv prostředí elektromagnetické pole 56 EE m ne J O      . Zda se jedná polovodič typu nebo můţeme experimentálně vyšetřit tak, stanoví znaménko Hallovy konstanty zkoumaného materiálu. Např. Při konstantní teplotě tedy měrná elektrická vodivost kovů širokém intervalu hodnot intenzit el. pro měď vyplývá s e bm Ee vm 14 19 331 1071,4 10602,1 1019,4109,222             Přitom čas mezi dvěma sráţkami poměr tzv.9,2( n no n n 8,411017 m-3 a měrná vodivost vzroste ennbn enpbp 1,60210-19 1021 0,38 60,9 S/m coţ přibliţně krát více neţ pro čisté germanium. pole konstantní nemění vysokých frekvencí, kdy doba periody srovnatelná . volné dráhy elektronu střední hodnotě jeho skutečné rychlosti (chaotické usměrněné) vstř, čili vstř. měrné vodivosti vodivého prostředí můţeme určit odpor (rezistenci) resp. Příspěvek děrové vodivosti vlastní vodivosti elektronů tomto případě zanedbatelný.9 . Pro dotované polovodiče důsledku statistické rovnováhy mezi vznikem volných nosičů jejich rekombinací nosiči opačné polarity platí: nnnp nno 2 (2