Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Elektrony pohybují tedy jen směru x,
jako tomu bylo bez vlivu magnetického pole.126) se
bude rovnat Bz.137)
Analogický vztah opačným znaménkem) moţno odvodit pro případ vodičů kladnými nosiči
náboje (děrová vodivost). změny elektrického odporu vodiče
vlivem magnetického pole.135)
Uváţíme-li, destičce hustota proudu -nevx tedy /ne můţeme tuto rovnici
přepsat tvaru
zx
ZX
H BJR
en
BJ
E
0
(1.
Magnetorezistence
Z působení Lorentzovy síly vychází také jev magnetorezistence, tj.1883 Tomlinsonem kvantitativně lze popsat vztahem:
)0(
)0()(
)0(
(1. této rovnice vidět, ţe
anomální příspěvek Hallovu napětí úměrný magnetické polarizaci vnější pole indukci má
pouze úkol zmagnetizovat danou látku.134)
a výsledná sloţka síly příčném směru (y) bude nulová.133)
EH (1.139)
. případě magneticky uspořádaných látek vztah pro intenzitu Hallova
pole sloţitější:
EH (1.126) potom pro intenzitu Hallova pole dostáváme vztah
EH (1. indukce magnetického pole. Porovnáním rovnicí
(1. polem. rovnice (1. Pokud týče závislostí teplotě, téměř
nezávislé, naproti tomu vykazuje značnou teplotní závislost.136)
kde hustota nosičů náboje jednotkovém objemu) náboj elektronu. laboratorních cvičeních můţete s
těmito sondami setkat měřicích přístrojích IMAGMETR.Příklad konstant pro feromagnetické kovy:
Kov atom R1
(295 K)
Fe 3,0 2,45 790
Co -0,5 -13,3 250
Ni -1,2 -5,6 750
Gd -2,1 -9,5 1,1 105
Záporné hodnoty n/atom souvisí děrovou vodivostí. Hallův jev vyuţívá Hallových
sondách pro měření intenzity resp. Jev byl objeven r. tedy vektorový součin (1.Základní pojmy elektromagnetismu
44
kladné náboje stranu záporné stranu vytváří automaticky Coulombovské pole Ey, jehoţ
účinek působí proti přesunování nábojů mag.
V ustáleném stavu platí:
Fy e(- (1.138)
kde anomální Hallova konstanta magnetická polarizace.125) dostáváme vztah pro Hallovu konstantu
en
R
1
0
(1
