Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
43 objeví elektrické (tzv. Dále budeme zabývat dvěmi nich.Základní pojmy elektromagnetismu
43
CD-ROM
animace
A4
Animaci přehrávejte programem Windows Media Player.125) kde
R0 Hallova konstanta.131)
Práce vykonaná Lorentzovou silou při přemístění částice nábojem rychlostí orientované
dráze mezi body je
l ll
dQdQdQdA lElBvlElF (1.
Lorentzova síla
Síla působící náboj elektrostatickém poli popsána, jak jiţ bylo řečeno vztahem QE, síla
na náboj pohybující magnetickém poli rychlosti Q(v Celkovou
elektromagnetickou sílu působící náboj zvolené pozorovací soustavě nazýváme Lorentzova síla:
F Q(E (1.igte.at/index_en. Hallův jev, magnetorezistence,
magnetostrikce (změna objemu tělesa silami pole) apod. Potom zapněte jedno přehrání a
konečně náhodné přehrávání opakování pravém rohu dole). Tím, přesunují
.
Lorentzovými silami vysvětlena řada jevů, jako např. Nejprve „krokujte“
posouváním „vozíčku“ pod zobrazovací plochou.
Animace převzata http://www.
Integrál roven elektrickému napětí podél orientované dráhy Lze tedy podle (1.124)
rozšířit fyzikální interpretaci definice napětí mezi body jako práci, kterou vykoná elektrická
sloţka Lorentzovy síly při přemístění bodového kladného jednotkového náboje bodu bodu po
orientované dráze Provedeme-li integraci uzavřené křivce, nazýváme oběhové elektrické
napětí.html, doporučuji spuštění
dalších animací této stránky
Animace znázorňuje stejný stroj zobrazení.
Hallovo) pole intenzitou
BJE 0RH (1.132)
Magnetická sloţka síly kolmá (vektorový součin nemá směr shodný dl) mění
(zakřivuje) směr pohybu částice, kdeţto práci koná pouze elektrická sloţka Fe, která směr
elementu dl. 1. bocích destičky obr.tugraz.
Hallův jev
Umístíme-li magnetického pole vodivou nebo polovodivou destičku protékanou podélně
proudem hustotou bude pohybující volné náboje působit Lorentzova síla její magnetická
sloţka bude zakřivovat tvar dráhy nábojů.
Předpokládáme-li, transport náboje
v destičce zabezpečují pouze elektrony
s určitou rychlostí vx, bude jejich
dráha silou eEH e[v B]
zakřivovat, čímţ strana začne nabíjet kladně, strana nabita záporně
