Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 49 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Jestliţe smyčku přerušíme, přerušíme samozřejmě tento proud, smyčce tedy dráze Aby výsledná intenzita byla vodiči skutečně nulová, musí působit proti další intenzita stejné velikosti, tak aby Ei (1. Pro určení šipky napětí vícezávitové cívky obr. Většinou existují současně vytvářejí jednotné výsledné pole např. 1. Zde vidět, smyčkou, jejíţ plochu protíná časově proměnné magnetické pole, protéká proud. Z Maxwellovy rovnice můţeme psát t rot t rot       AB E Časová derivace zde rotací, protoţe tomto případě jedno, zda derivujeme nejprve podle času nebo podle prostorových souřadnic.32 . Tomuto jevu říkáme samoindukce.32b na rozpojených koncích závitu.125) Nárůst nebo pokles potenciálu (grad tedy dán jak intenzitou elektrického pole, tak časovou změnou pole magnetického.Základní pojmy elektromagnetismu 39   C d 0lE časovou změnou přestává být pole konzervativní. Kdybychom mezi svorky zapojili odpor, byly na svorkách opět náboje, jak bylo řečeno souvislosti rozhraním dvou vodivých oblastí.127) Celé elektromotorické napětí tedy koncentruje svorkách rozpojeného závitu.1. d obr. Je- li šipka napětí opačného směru, d/dt.126) Tato intenzita zřejmě povahu coulombovského pole nábojů, soustředěných podle obr. Intenzita magnetického pole vírový potenciální charakter nelze ji vyjádřit gradientem potenciálu stacionárního pole však liší jen zdrojem tvarem, nikoliv fyzikální podstatou. Obě modifikace pole představují sílu, působící náboj. Tok můţe být buzen proudem, který prochází vlastní cívkou. Intenzitu mezi rozpojenými konci závitu vzduchu označme Ee. Potom platí    li le ei dt d ddd lElElE a tedy dt d u   (1. podle obr.1.1.33 platí pravidlo: Tok musí být souhlasný tokem, který způsobil proud, vtékající cívky svorkou, které směřuje čítací šipka napětí.32a. Převedením homogenní rovnici 0)(     t rot A E - grad  t - grad    A E  t grad    A E (1. Výsledné pole můţe mít jak část zřídlovou, pro kterou platí div oE o, tak část vírovou popsanou rovnicí rot B/t. Lze spolu superponovat mohou vzájemně rušit. Tímto tokem indukuje svorkách cívky další napětí, zřejmě orientované tak, aby bránilo změně napájecího napětí cívky