Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Intenzitu mezi rozpojenými konci závitu vzduchu označme Ee.32a. Tímto
tokem indukuje svorkách cívky další napětí, zřejmě orientované
tak, aby bránilo změně napájecího napětí cívky. Je-
li šipka napětí opačného směru, d/dt.Základní pojmy elektromagnetismu
39
C
d 0lE časovou změnou přestává být pole konzervativní. Tomuto jevu říkáme
samoindukce. Intenzita magnetického pole vírový potenciální charakter nelze ji
vyjádřit gradientem potenciálu stacionárního pole však liší jen zdrojem tvarem, nikoliv
fyzikální podstatou.33
platí pravidlo: Tok musí být souhlasný tokem, který způsobil
proud, vtékající cívky svorkou, které směřuje čítací šipka napětí.125)
Nárůst nebo pokles potenciálu (grad tedy dán jak intenzitou elektrického pole, tak časovou
změnou pole magnetického. Lze spolu
superponovat mohou vzájemně rušit. Obě modifikace pole představují sílu, působící náboj.
Převedením homogenní rovnici
0)(
t
rot
A
E
- grad
t
- grad
A
E
t
grad
A
E (1. Zde vidět, smyčkou, jejíţ plochu protíná časově
proměnné magnetické pole, protéká proud.1.
Z Maxwellovy rovnice můţeme psát
t
rot
t
rot
AB
E
Časová derivace zde rotací,
protoţe tomto případě jedno, zda
derivujeme nejprve podle času nebo
podle prostorových souřadnic. podle obr. 1. Kdybychom mezi svorky zapojili odpor, byly na
svorkách opět náboje, jak bylo řečeno souvislosti rozhraním dvou
vodivých oblastí.127)
Celé elektromotorické napětí tedy koncentruje svorkách
rozpojeného závitu.32b na
rozpojených koncích závitu.
Potom platí
li le
ei
dt
d
ddd lElElE
a tedy
dt
d
u
(1. Pro určení šipky napětí vícezávitové cívky obr.1.32
. Jestliţe smyčku přerušíme, přerušíme samozřejmě tento
proud, smyčce tedy dráze Aby výsledná intenzita byla vodiči skutečně
nulová, musí působit proti další intenzita stejné velikosti, tak aby
Ei (1. Většinou existují současně vytvářejí
jednotné výsledné pole např.1.126)
Tato intenzita zřejmě povahu coulombovského pole nábojů, soustředěných podle obr.
d
obr.
Tok můţe být buzen proudem, který prochází vlastní cívkou. Výsledné pole můţe mít jak část zřídlovou, pro kterou platí
div oE o, tak část vírovou popsanou rovnicí rot B/t
