Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 46 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
případě vírového pole působí zkušební náboj jiné síly neţ Coulombovy.V elektrostatickém poli, lineárním prostředí můţeme aplikovat princip superpozice obou sloţek, přitom DZ je buzena náboji objemovou hustotou nazýváme zdrojová sloţka, DS vznikla polari- zací prostředí nazývá polarizační sloţka.30.115) obr.QQ πεπε  (1. pole Er.30 . Směr sil shodný směrem spojnice obou nábojů. smyslu působení sil souhlasné náboje odpuzují, náboje různé polarity přitahují. místě bodového náboje bude intenzita pole vybuzená nábojem Q1: E /4R2 .112) Jako intenzity mag. Platí pro vztah: Er = Q lim r 0Q F  (1. Uvedené silové působení nábojů klidu jediným silovým projevem elektrického nevírového pole.113) Tento vztah nazýván Coulombův zákon. Nazývají rozdělující síly označují Limita jejich poměru zkušebnímu náboji nazývá rozdělující (vnucenou nebo pomocnou) intenzitou el.1.  Elektromotorické napětí Mějme dva bodové náboje Q1, Q2. Na náboj bude tedy působit silou E. 1.Jm (1. jednotkový zkušební náboj působí n nábojů mechanická síla, kterou můţeme vyuţít stanovení intenzity elektrického pole coulombovské povahy Ec  n 1i Ri2 i i R4 Q u πε (1.114) kde uRi jsou jednotkové vektory jednotlivých nábojů ke zkušebnímu náboji obr.110) nebo rot ( 1  rot (1. Také redukované potenciály jsou nejednoznačné je potřeba normovat.Základní pojmy elektromagnetismu 36 z formální podobnosti rot můţeme zavést tzv. rekombinaci kladných a záporných nábojů elementárních částic toto pole vymizí. proudovou hustotu fiktivních proudů magnetických nábojů, označenou Jm Jm rot( 1  DZ ) (1.Q2 3 21 R2 21 R4 . pole zde rozklad nejednoznačný.111) Z těchto rovnic lze pouţití doplňkové Coulombovy podmínky odvodit Poissonovu rovnici C . Pro větší počet nábojů sčítáme účinky jednotlivých nábojů vektorově. Libovolnou část DS lze zahrnout DZ .QQ R4