Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 161 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
107) z toho dF 1 /2 ED (4. 4..108) Síla tedy rovna hustotě energie pole při povrchu elektrody.112) V porovnání magnetickými silami tato síla zanedbatelná. Pro energii bodových nábojů jsme odvodili vztah lk n k n l kl n k lk n l kle UUQQW   11 2 1 1 2 1  Změníme-li obecnou souřadnici .109) silové účinky této intenzity elementu ruší. Tento závěr můţeme odvodit také z velikosti intenzity pole elektrodě např.110) Tato intenzita působí volný náboj elementu silou dF dQE’n dsE/ 1 /2DEds 1 /2 E2 nds (4. - dFdn 1 /2 EDdsdn (4.111) Výsledná síla povrch elektrody je   s sdEF 2 2 1  (4. Při posunutí podle obr. 4. Existuje tedy nějaká síla, která snaţí vytlačit náboje povrchu elektrody.106) Úbytek energie roven práci síly pole, která zajistí mechanické posunutí dn. Celá plocha elektrody tedy element plochy jsou nabity nábojem hustotou Tato hustota rovna velikosti normálové sloţky elektrické indukce cr.18 . souvislosti Thomsonovým principem minimu energií bylo řečeno, povrchu elektrod jsou souhlasné náboje, které se odpuzují mají snahu pohybovat tak daleko sebe, jak daleko jim to dovolí vnější omezení.1 (4. Sílu můţeme počítat změny potenciálových koeficientů nebo změny koeficientů elektrostatické indukce.m), změní kl kl přitom vykoná elementární práce            n l konstQ dg g We dWdA 1 1 . Příspěvky zbytku plochy elektrody musí být takové, aby uvnitř elektrody intenzita vyrušila Výsledná intenzita těchto příspěvků musí mít tedy směr proti E"n2 musí mít velikost 22 0 ' E E c n    (4. Uvnitř vodiče elektrostatickém poli Na povrchu energie rozloţená hustotou 1 /2ED.17 energie změní o dW 1 /2EDdsdn (4.113) Známe-li závisloslost nebo obecné souřadnici, můţeme dosazení vypočíst sílu, jako derivaci energie. 4. obr. Můţeme zjistit změny energie při posuvu malé plošky směru kolmém elektrodu. podle obr. elementu vycházejí siločáry obě strany, takţe podle obrázku 22 0 '' 2,1 E E c n    (4.Energie síly elektromagnetických polích 151 Derivací energie můţeme také zjistit jaká povrchu elektrody plošná hustota síly.18.