Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
111)
Výsledná síla povrch elektrody je
s
sdEF
2
2
1
(4.. elementu vycházejí siločáry obě strany, takţe podle obrázku
22 0
''
2,1
E
E c
n
(4.18
.106)
Úbytek energie roven práci síly pole, která zajistí mechanické posunutí dn. Celá plocha elektrody tedy element
plochy jsou nabity nábojem hustotou Tato hustota rovna velikosti normálové sloţky
elektrické indukce cr. 4.18.113)
Známe-li závisloslost nebo obecné souřadnici, můţeme dosazení vypočíst sílu, jako derivaci
energie..
Sílu můţeme počítat změny potenciálových koeficientů nebo změny koeficientů elektrostatické
indukce. podle obr.
- dFdn 1
/2 EDdsdn (4.Energie síly elektromagnetických polích
151
Derivací energie můţeme také zjistit jaká povrchu elektrody plošná
hustota síly.17 energie změní o
dW 1
/2EDdsdn (4. Příspěvky zbytku plochy elektrody musí být
takové, aby uvnitř elektrody intenzita vyrušila Výsledná intenzita těchto příspěvků musí
mít tedy směr proti E"n2 musí mít velikost
22 0
' E
E c
n
(4.108)
Síla tedy rovna hustotě energie pole při povrchu elektrody. souvislosti Thomsonovým principem minimu energií
bylo řečeno, povrchu elektrod jsou souhlasné náboje, které se
odpuzují mají snahu pohybovat tak daleko sebe, jak daleko jim to
dovolí vnější omezení.1
(4. Uvnitř vodiče elektrostatickém poli Na
povrchu energie rozloţená hustotou 1
/2ED. Tento závěr můţeme odvodit také z
velikosti intenzity pole elektrodě např. Můţeme zjistit změny energie při posuvu malé
plošky směru kolmém elektrodu.109)
silové účinky této intenzity elementu ruší.107)
z toho
dF 1
/2 ED (4.m), změní kl kl přitom vykoná elementární
práce
n
l konstQ
dg
g
We
dWdA
1
1
. Existuje tedy nějaká síla, která snaţí vytlačit
náboje povrchu elektrody.112)
V porovnání magnetickými silami tato síla zanedbatelná.
obr. 4. 4. Při posunutí podle obr.110)
Tato intenzita působí volný náboj elementu silou
dF dQE’n dsE/ 1
/2DEds 1
/2 E2
nds (4. Pro energii bodových nábojů jsme odvodili vztah
lk
n
k
n
l
kl
n
k
lk
n
l
kle UUQQW 11
2
1
1
2
1
Změníme-li obecnou souřadnici
