Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 161 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
18.108) Síla tedy rovna hustotě energie pole při povrchu elektrody. souvislosti Thomsonovým principem minimu energií bylo řečeno, povrchu elektrod jsou souhlasné náboje, které se odpuzují mají snahu pohybovat tak daleko sebe, jak daleko jim to dovolí vnější omezení.18 .112) V porovnání magnetickými silami tato síla zanedbatelná. 4.17 energie změní o dW 1 /2EDdsdn (4.106) Úbytek energie roven práci síly pole, která zajistí mechanické posunutí dn.1 (4. obr.. - dFdn 1 /2 EDdsdn (4. Tento závěr můţeme odvodit také z velikosti intenzity pole elektrodě např. Příspěvky zbytku plochy elektrody musí být takové, aby uvnitř elektrody intenzita vyrušila Výsledná intenzita těchto příspěvků musí mít tedy směr proti E"n2 musí mít velikost 22 0 ' E E c n    (4. Existuje tedy nějaká síla, která snaţí vytlačit náboje povrchu elektrody. Při posunutí podle obr. Můţeme zjistit změny energie při posuvu malé plošky směru kolmém elektrodu. podle obr.107) z toho dF 1 /2 ED (4..109) silové účinky této intenzity elementu ruší.110) Tato intenzita působí volný náboj elementu silou dF dQE’n dsE/ 1 /2DEds 1 /2 E2 nds (4. Celá plocha elektrody tedy element plochy jsou nabity nábojem hustotou Tato hustota rovna velikosti normálové sloţky elektrické indukce cr. 4. elementu vycházejí siločáry obě strany, takţe podle obrázku 22 0 '' 2,1 E E c n    (4.m), změní kl kl přitom vykoná elementární práce            n l konstQ dg g We dWdA 1 1 .111) Výsledná síla povrch elektrody je   s sdEF 2 2 1  (4.Energie síly elektromagnetických polích 151 Derivací energie můţeme také zjistit jaká povrchu elektrody plošná hustota síly. 4. Uvnitř vodiče elektrostatickém poli Na povrchu energie rozloţená hustotou 1 /2ED. Pro energii bodových nábojů jsme odvodili vztah lk n k n l kl n k lk n l kle UUQQW   11 2 1 1 2 1  Změníme-li obecnou souřadnici . Sílu můţeme počítat změny potenciálových koeficientů nebo změny koeficientů elektrostatické indukce.113) Známe-li závisloslost nebo obecné souřadnici, můţeme dosazení vypočíst sílu, jako derivaci energie