Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 153 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
77) Rozdíl energií levé straně těchto rovnic matematického hlediska funkcionálem určité polní veličiny nazývá energetický funkcionál. magnetického Wm) pole energií zdrojů pole tj.81) Pro stacionární magnetické pole válcové oblasti průřezem jednotkovou výškou směru z: F(Az) =          dydxAJdydx y A x A zz zz   ])()[( 2 1 22  (4. Tento pojem zobecněním pojmu funkce, jeţ kaţdému reálnému číslu daného definičního oboru přiřazuje právě jedno reálné číslo. soustavách neizolovaných např. magnetická) pole nabývají polní veličiny (potenciál, intenzita, indukce) takových hodnot, při daných vnějších omezujících podmínkách minimální rozdíl mezi energii elektrického (resp. cívce zapojené zdroj, platí uvedený princip pro celou soustavu, tj. včetně zdrojů přívodů.82) .78) kde pravá strana představuje budicí funkci, pak okrajový problém popsán takovouto rovnici doplněn o okrajové podmínky ekvivalentní variačním problémem stanovit takovou funkci aby pro ní nabýval minima energetický funkcionál: F(u) =      WWW dydxufdydx y u x u k me          , 22 ])()[( 2 1 (4.Energie síly elektromagnetických polích 143 vnějšími silami. energií daného rozloţení nábojů nebo proudů. Pro stacionární elektrická (resp. Symbolicky vyjádříme rovnicemi We min min (4. Jestliţe okrajový problém jisté dvojrozměrné prostorové oblasti hranicemi popsán pro polní veličinu u Poissonovou rovnicí k            2 2 2 2 y u x u (4.79) Speciálně pro elektrostatické pole                    dydxdydx yx F EyEx    ][ 2 1 22 22  (4.80) Pro nevírové magnetické pole nebude rovnice obsahovat pravé straně zdrojovou funkci, protoţe skalární magnetický potenciál není místě zdrojů (proudů) definován: F(m) dydx yx yx H m H m        ])()([ 2 1 22 22    (4