Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Změní-li indukce hodnoty B1
na B2, změní také hustota
energie poli hysterezi
w2 =
2
1
B
B
dBH (4.8
obr. elektrických strojů vztahují hysterézní ztráty pro jednotlivé materiály max.4.9a
pro lineární obr.Energie síly elektromagnetických polích
141
coţ podle obr. Vztah pouze aproximací a
neplatí pro malé Bmax 0,15 T.70)
Z bodu potom odmagnetujme materiál nulu intenzity pole.7 obr.4.9b pro nelineární prostředí.
hodnotu indukce.
Geometrická interpretace vztahu pro hustoty energii obr. Objemová hustota ztrát hysterezi jeden cyklus je
w1 dBH [Ws/m3
] (4.72)
V praxi např.69)
Magnetujme nyní feromagnetický
materiál hysterezí tak, ţe
přejdeme podle obr. Další půlperiodu se
cyklus opakuje.71)
Rozdíl Am1 Am2 představuje hysterézní ztráty půl periody budicího proudu. následující
tabulce jsou přehledně uspořádány vztahy pro hustoty energie a
koenergie
obr. 4. 4. 4. Zdroji vrátí práce
Am2 V
Br
BP
dBH
2
< Am1 (4. Např.9
.8 bodu P1
do bodu P2. Šrafovaná plocha
nad křivkou vyjadřuje hustotu energie, plocha pod křivkou je
úměrná hustotě doplňkové energie neboli koenergie.73)
který prakticky pouţívaném rozsahu Bmax 0,1 1,5 udává hustotu ztrát jako ztrátový výkon
ph ,f,Bmax
1,6
(4. Steinmetz uvádí empirický vztah
w1 Bmax
1,6
(4.4.7 odpovídá
šrafované ploše elementu nad
magnetizační chrakteristikou. Musíme přitom vykonat práci
Am1 V
2
1
BP
BP
dBH (4.4.74)
Zde pro křemíkovou ocel 0,001, pro měkké ţelezo =
0,002 0,004 pro litinu 0,03
