Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
elektrických strojů vztahují hysterézní ztráty pro jednotlivé materiály max.8 bodu P1
do bodu P2.74)
Zde pro křemíkovou ocel 0,001, pro měkké ţelezo =
0,002 0,004 pro litinu 0,03. Např. Musíme přitom vykonat práci
Am1 V
2
1
BP
BP
dBH (4. následující
tabulce jsou přehledně uspořádány vztahy pro hustoty energie a
koenergie
obr.4.69)
Magnetujme nyní feromagnetický
materiál hysterezí tak, ţe
přejdeme podle obr. Další půlperiodu se
cyklus opakuje. Objemová hustota ztrát hysterezi jeden cyklus je
w1 dBH [Ws/m3
] (4.
Geometrická interpretace vztahu pro hustoty energii obr.72)
V praxi např.7 odpovídá
šrafované ploše elementu nad
magnetizační chrakteristikou.9
. 4.4. Zdroji vrátí práce
Am2 V
Br
BP
dBH
2
< Am1 (4.
hodnotu indukce.9a
pro lineární obr.4.70)
Z bodu potom odmagnetujme materiál nulu intenzity pole. Vztah pouze aproximací a
neplatí pro malé Bmax 0,15 T.73)
který prakticky pouţívaném rozsahu Bmax 0,1 1,5 udává hustotu ztrát jako ztrátový výkon
ph ,f,Bmax
1,6
(4. 4. Šrafovaná plocha
nad křivkou vyjadřuje hustotu energie, plocha pod křivkou je
úměrná hustotě doplňkové energie neboli koenergie.71)
Rozdíl Am1 Am2 představuje hysterézní ztráty půl periody budicího proudu.
Změní-li indukce hodnoty B1
na B2, změní také hustota
energie poli hysterezi
w2 =
2
1
B
B
dBH (4.9b pro nelineární prostředí.Energie síly elektromagnetických polích
141
coţ podle obr.8
obr. Steinmetz uvádí empirický vztah
w1 Bmax
1,6
(4.4.7 obr. 4
