Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
následující
tabulce jsou přehledně uspořádány vztahy pro hustoty energie a
koenergie
obr.4. Šrafovaná plocha
nad křivkou vyjadřuje hustotu energie, plocha pod křivkou je
úměrná hustotě doplňkové energie neboli koenergie.69)
Magnetujme nyní feromagnetický
materiál hysterezí tak, ţe
přejdeme podle obr. Např.71)
Rozdíl Am1 Am2 představuje hysterézní ztráty půl periody budicího proudu. 4.4. elektrických strojů vztahují hysterézní ztráty pro jednotlivé materiály max. Musíme přitom vykonat práci
Am1 V
2
1
BP
BP
dBH (4.
Změní-li indukce hodnoty B1
na B2, změní také hustota
energie poli hysterezi
w2 =
2
1
B
B
dBH (4.74)
Zde pro křemíkovou ocel 0,001, pro měkké ţelezo =
0,002 0,004 pro litinu 0,03.
hodnotu indukce. Zdroji vrátí práce
Am2 V
Br
BP
dBH
2
< Am1 (4.73)
který prakticky pouţívaném rozsahu Bmax 0,1 1,5 udává hustotu ztrát jako ztrátový výkon
ph ,f,Bmax
1,6
(4. Objemová hustota ztrát hysterezi jeden cyklus je
w1 dBH [Ws/m3
] (4. Vztah pouze aproximací a
neplatí pro malé Bmax 0,15 T.8 bodu P1
do bodu P2.4. Steinmetz uvádí empirický vztah
w1 Bmax
1,6
(4.72)
V praxi např. 4.9a
pro lineární obr.4.Energie síly elektromagnetických polích
141
coţ podle obr. Další půlperiodu se
cyklus opakuje. 4.7 odpovídá
šrafované ploše elementu nad
magnetizační chrakteristikou.70)
Z bodu potom odmagnetujme materiál nulu intenzity pole.7 obr.8
obr.9
.
Geometrická interpretace vztahu pro hustoty energii obr.9b pro nelineární prostředí
