Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Vztah pouze aproximací a
neplatí pro malé Bmax 0,15 T.9
.8 bodu P1
do bodu P2.
hodnotu indukce.7 odpovídá
šrafované ploše elementu nad
magnetizační chrakteristikou.71)
Rozdíl Am1 Am2 představuje hysterézní ztráty půl periody budicího proudu. 4.4. Šrafovaná plocha
nad křivkou vyjadřuje hustotu energie, plocha pod křivkou je
úměrná hustotě doplňkové energie neboli koenergie.7 obr.74)
Zde pro křemíkovou ocel 0,001, pro měkké ţelezo =
0,002 0,004 pro litinu 0,03. následující
tabulce jsou přehledně uspořádány vztahy pro hustoty energie a
koenergie
obr.8
obr.
Změní-li indukce hodnoty B1
na B2, změní také hustota
energie poli hysterezi
w2 =
2
1
B
B
dBH (4.70)
Z bodu potom odmagnetujme materiál nulu intenzity pole. Steinmetz uvádí empirický vztah
w1 Bmax
1,6
(4. Např. elektrických strojů vztahují hysterézní ztráty pro jednotlivé materiály max. Objemová hustota ztrát hysterezi jeden cyklus je
w1 dBH [Ws/m3
] (4.9b pro nelineární prostředí. 4.Energie síly elektromagnetických polích
141
coţ podle obr.4.73)
který prakticky pouţívaném rozsahu Bmax 0,1 1,5 udává hustotu ztrát jako ztrátový výkon
ph ,f,Bmax
1,6
(4.69)
Magnetujme nyní feromagnetický
materiál hysterezí tak, ţe
přejdeme podle obr.72)
V praxi např. Zdroji vrátí práce
Am2 V
Br
BP
dBH
2
< Am1 (4. Musíme přitom vykonat práci
Am1 V
2
1
BP
BP
dBH (4.4. Další půlperiodu se
cyklus opakuje.4.
Geometrická interpretace vztahu pro hustoty energii obr. 4.9a
pro lineární obr
