Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
70)
Z bodu potom odmagnetujme materiál nulu intenzity pole.9a
pro lineární obr.71)
Rozdíl Am1 Am2 představuje hysterézní ztráty půl periody budicího proudu. Steinmetz uvádí empirický vztah
w1 Bmax
1,6
(4.8
obr.4. Zdroji vrátí práce
Am2 V
Br
BP
dBH
2
< Am1 (4. Vztah pouze aproximací a
neplatí pro malé Bmax 0,15 T. Objemová hustota ztrát hysterezi jeden cyklus je
w1 dBH [Ws/m3
] (4.74)
Zde pro křemíkovou ocel 0,001, pro měkké ţelezo =
0,002 0,004 pro litinu 0,03.9b pro nelineární prostředí.73)
který prakticky pouţívaném rozsahu Bmax 0,1 1,5 udává hustotu ztrát jako ztrátový výkon
ph ,f,Bmax
1,6
(4. Další půlperiodu se
cyklus opakuje. Např. 4. Musíme přitom vykonat práci
Am1 V
2
1
BP
BP
dBH (4.7 odpovídá
šrafované ploše elementu nad
magnetizační chrakteristikou.
hodnotu indukce.69)
Magnetujme nyní feromagnetický
materiál hysterezí tak, ţe
přejdeme podle obr. elektrických strojů vztahují hysterézní ztráty pro jednotlivé materiály max.4. 4.8 bodu P1
do bodu P2.
Geometrická interpretace vztahu pro hustoty energii obr.Energie síly elektromagnetických polích
141
coţ podle obr. následující
tabulce jsou přehledně uspořádány vztahy pro hustoty energie a
koenergie
obr.4.
Změní-li indukce hodnoty B1
na B2, změní také hustota
energie poli hysterezi
w2 =
2
1
B
B
dBH (4.7 obr.72)
V praxi např. 4.9
.4. Šrafovaná plocha
nad křivkou vyjadřuje hustotu energie, plocha pod křivkou je
úměrná hustotě doplňkové energie neboli koenergie
