Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
70)
Z bodu potom odmagnetujme materiál nulu intenzity pole.73)
který prakticky pouţívaném rozsahu Bmax 0,1 1,5 udává hustotu ztrát jako ztrátový výkon
ph ,f,Bmax
1,6
(4.72)
V praxi např.69)
Magnetujme nyní feromagnetický
materiál hysterezí tak, ţe
přejdeme podle obr. elektrických strojů vztahují hysterézní ztráty pro jednotlivé materiály max.9b pro nelineární prostředí.8
obr.9
. Např. 4. Steinmetz uvádí empirický vztah
w1 Bmax
1,6
(4.
Geometrická interpretace vztahu pro hustoty energii obr. následující
tabulce jsou přehledně uspořádány vztahy pro hustoty energie a
koenergie
obr.
Změní-li indukce hodnoty B1
na B2, změní také hustota
energie poli hysterezi
w2 =
2
1
B
B
dBH (4. Šrafovaná plocha
nad křivkou vyjadřuje hustotu energie, plocha pod křivkou je
úměrná hustotě doplňkové energie neboli koenergie. Musíme přitom vykonat práci
Am1 V
2
1
BP
BP
dBH (4. Zdroji vrátí práce
Am2 V
Br
BP
dBH
2
< Am1 (4.9a
pro lineární obr. Objemová hustota ztrát hysterezi jeden cyklus je
w1 dBH [Ws/m3
] (4.4.7 odpovídá
šrafované ploše elementu nad
magnetizační chrakteristikou. Další půlperiodu se
cyklus opakuje. 4.
hodnotu indukce. 4.7 obr.4.74)
Zde pro křemíkovou ocel 0,001, pro měkké ţelezo =
0,002 0,004 pro litinu 0,03.71)
Rozdíl Am1 Am2 představuje hysterézní ztráty půl periody budicího proudu.Energie síly elektromagnetických polích
141
coţ podle obr.4.8 bodu P1
do bodu P2.4. Vztah pouze aproximací a
neplatí pro malé Bmax 0,15 T
