Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
4.69)
Magnetujme nyní feromagnetický
materiál hysterezí tak, ţe
přejdeme podle obr.9a
pro lineární obr. 4.9b pro nelineární prostředí.70)
Z bodu potom odmagnetujme materiál nulu intenzity pole.
hodnotu indukce.8 bodu P1
do bodu P2.8
obr.Energie síly elektromagnetických polích
141
coţ podle obr. Zdroji vrátí práce
Am2 V
Br
BP
dBH
2
< Am1 (4.4.
Změní-li indukce hodnoty B1
na B2, změní také hustota
energie poli hysterezi
w2 =
2
1
B
B
dBH (4. Šrafovaná plocha
nad křivkou vyjadřuje hustotu energie, plocha pod křivkou je
úměrná hustotě doplňkové energie neboli koenergie.4. 4. Vztah pouze aproximací a
neplatí pro malé Bmax 0,15 T. Např.72)
V praxi např. následující
tabulce jsou přehledně uspořádány vztahy pro hustoty energie a
koenergie
obr.7 obr.9
. Objemová hustota ztrát hysterezi jeden cyklus je
w1 dBH [Ws/m3
] (4.4. Musíme přitom vykonat práci
Am1 V
2
1
BP
BP
dBH (4.73)
který prakticky pouţívaném rozsahu Bmax 0,1 1,5 udává hustotu ztrát jako ztrátový výkon
ph ,f,Bmax
1,6
(4. elektrických strojů vztahují hysterézní ztráty pro jednotlivé materiály max.7 odpovídá
šrafované ploše elementu nad
magnetizační chrakteristikou.74)
Zde pro křemíkovou ocel 0,001, pro měkké ţelezo =
0,002 0,004 pro litinu 0,03.4. Další půlperiodu se
cyklus opakuje. Steinmetz uvádí empirický vztah
w1 Bmax
1,6
(4.71)
Rozdíl Am1 Am2 představuje hysterézní ztráty půl periody budicího proudu.
Geometrická interpretace vztahu pro hustoty energii obr
