Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Steinmetz uvádí empirický vztah
w1 Bmax
1,6
(4. 4.7 odpovídá
šrafované ploše elementu nad
magnetizační chrakteristikou.4.9a
pro lineární obr.8 bodu P1
do bodu P2. Šrafovaná plocha
nad křivkou vyjadřuje hustotu energie, plocha pod křivkou je
úměrná hustotě doplňkové energie neboli koenergie. Zdroji vrátí práce
Am2 V
Br
BP
dBH
2
< Am1 (4.73)
který prakticky pouţívaném rozsahu Bmax 0,1 1,5 udává hustotu ztrát jako ztrátový výkon
ph ,f,Bmax
1,6
(4. Další půlperiodu se
cyklus opakuje.
Geometrická interpretace vztahu pro hustoty energii obr.9
.74)
Zde pro křemíkovou ocel 0,001, pro měkké ţelezo =
0,002 0,004 pro litinu 0,03.4.7 obr. 4.9b pro nelineární prostředí. elektrických strojů vztahují hysterézní ztráty pro jednotlivé materiály max. následující
tabulce jsou přehledně uspořádány vztahy pro hustoty energie a
koenergie
obr.
hodnotu indukce.4. Vztah pouze aproximací a
neplatí pro malé Bmax 0,15 T. 4. Musíme přitom vykonat práci
Am1 V
2
1
BP
BP
dBH (4.
Změní-li indukce hodnoty B1
na B2, změní také hustota
energie poli hysterezi
w2 =
2
1
B
B
dBH (4. Objemová hustota ztrát hysterezi jeden cyklus je
w1 dBH [Ws/m3
] (4.69)
Magnetujme nyní feromagnetický
materiál hysterezí tak, ţe
přejdeme podle obr.71)
Rozdíl Am1 Am2 představuje hysterézní ztráty půl periody budicího proudu.Energie síly elektromagnetických polích
141
coţ podle obr.8
obr.72)
V praxi např.4. Např.70)
Z bodu potom odmagnetujme materiál nulu intenzity pole
