Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
4.69)
Magnetujme nyní feromagnetický
materiál hysterezí tak, ţe
přejdeme podle obr.9
. elektrických strojů vztahují hysterézní ztráty pro jednotlivé materiály max.73)
který prakticky pouţívaném rozsahu Bmax 0,1 1,5 udává hustotu ztrát jako ztrátový výkon
ph ,f,Bmax
1,6
(4.8
obr. 4. Šrafovaná plocha
nad křivkou vyjadřuje hustotu energie, plocha pod křivkou je
úměrná hustotě doplňkové energie neboli koenergie.4. Zdroji vrátí práce
Am2 V
Br
BP
dBH
2
< Am1 (4.7 odpovídá
šrafované ploše elementu nad
magnetizační chrakteristikou. 4.7 obr. 4. Další půlperiodu se
cyklus opakuje.74)
Zde pro křemíkovou ocel 0,001, pro měkké ţelezo =
0,002 0,004 pro litinu 0,03. Objemová hustota ztrát hysterezi jeden cyklus je
w1 dBH [Ws/m3
] (4.71)
Rozdíl Am1 Am2 představuje hysterézní ztráty půl periody budicího proudu.
hodnotu indukce.
Geometrická interpretace vztahu pro hustoty energii obr.9a
pro lineární obr. Vztah pouze aproximací a
neplatí pro malé Bmax 0,15 T. Např.4.4. Musíme přitom vykonat práci
Am1 V
2
1
BP
BP
dBH (4. Steinmetz uvádí empirický vztah
w1 Bmax
1,6
(4.9b pro nelineární prostředí.8 bodu P1
do bodu P2.70)
Z bodu potom odmagnetujme materiál nulu intenzity pole.72)
V praxi např.Energie síly elektromagnetických polích
141
coţ podle obr.
Změní-li indukce hodnoty B1
na B2, změní také hustota
energie poli hysterezi
w2 =
2
1
B
B
dBH (4. následující
tabulce jsou přehledně uspořádány vztahy pro hustoty energie a
koenergie
obr
