Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 128 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Výška vodičů nad zemí musí být značně větší neţ jejich vzdálenost sebe, abychom mohli zanedbat vliv země na průběh pole mezi vodiči. dvojvodičového vedení, tedy vedení tvořeného dvěma paralelními nekonečně dlouhými vodiči kruhového průřezu stejnými náboji obr.16. 3. Náboj vnějším válci uplatnil teprve integrační ploše poloměrem r2.39) I tato kapacita většinou udávána jednotku délky. Tento přístup ale nelze pouţít např. 21 (/2)ln K„„ r rD U   ln 2 21221211    (3. Povrchy obou vodičů tvoří ekvipotenciální plochy oba vodiče můţeme nahradit přímkovými vodiči náboji -. vod.34) Kapacita kulového kond. Postupujeme přitom tak, vypočteme kapacitu dvou soustředných koulí poloměr vnější koule poloţíme rovný nekonečnu, případně přesněji poloměru spodní vrstvy ionosféry, obklopující zemi.Veličiny počítané rozměrů parametrů prostředí 118   1 2 1 ln 2 r r rU    (3. 12 21 4 rr rr U Q C    (3.35) Kapacita zeměkoule pro  C 4r (3. tomto příkladu jsme uvaţovali jen náboj vnitřní elektrodě, který uvnitř integrační plochy, vedené prostoru mezi oběma válci. 11 (/2)ln K„ na povrchu vod. vod. Přitom napětí mezi koulemi 21 12 2 44 2 1 2 1 rr rrQ r drQ dU r r r r     rE (3. 3. Často uvádí jako školní úloha výpočet kapacity zeměkoule.33) Při výpočtu kapacity předpokládáme vţdy jedné elektrodě náboj +Q, druhé -Q, protoţe elektrický tok vycházející jedné elektrody vstupuje celý elektrody druhé. obr.37) Napětí bychom mohli také získat integrací r rD rD dr r dr dU rD r rD r rD r            ln 22     rE (3. vod.16 . Pro můţeme ztotoţnit osami vodičů (obecně to provádět nelze, jak uvidíme při rozboru metody zrcadlení). 12 (/2)ln K„ na povrchu vod. Potom jsou potenciály na povrchu vod. Při výpočtu pole sčítáme potenciály působené oběma náboji.38)  rrD l U Q C /ln    (3.32) Napětí jsme mohli také přímo vypočíst jako   2 1 r r dU rE Potom  12 /ln 2 rr l U Q C   (3. 22 (/2)ln K„„ na povrchu vod. vod.36) I tomto příkladu jsme uvaţovali pouze náboj vnitřní kouli