Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 120 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Mimo zdroj pole potenciální - grad tedy rot Proto platí i rot E rot (2. Dále platí pro stacionární proud div div (2.3. Potom popisujeme proudové pole, jak jiţ bylo řečeno, plošnou hustou kde podle obr.202) Jedná tedy limitní případ proudové hustoty pro tloušťku desky tedy pro Celkový proud protékaný čarou povrchu tedy    l S l dlI lnKnK (2. Vloţíme-li mezi elektrody dva materiály podle obr.203) kde t Vloţíme mezi elektrody velmi tenké vodivé vlákno, můţeme analogicky psát I v (2.95 . 2.96 je vuK       n v l I 0ln lim (2.94. Proudové čáry přitom samozřejmě vycházejí z elektrod kolmo prostoru vzdáleném okrajů elektrod jsou kolmé rozhraní obou oblastí.2.97 (oblast 2), musí obou rozhraní elektrodami) platit rovnost normálových sloţek proudové hustoty.2.Vliv prostředí elektromagnetické pole 110 v zemi) obr.207) a objemová hustota vázaných nábojů při stacionárním proudění nulová. Vzhledem k (2.2. 2. Prochází-li vodičem proud, musí něm být nenulová intenzita pole dochází polarizaci. 2.97 obr.4).206) platí div P div (2.208) na rozhraní oblastí |02| D2n D1n (2.204) Proud vodivém materiálu příčinu přítomnosti nábojů elektrodách.209) obr.95. Tyto náboje vytvářejí pole tedy = E.205) a homogenním prostředí vektor netvoří víry (plošné víry jsou pouze rozhraní). Velikosti volných nábojů površích elektrod musí být rovny normálovým sloţkám indukcí |01| D1n |03| D2n (2.96 obr.2. 1.206) Porovnání vztahem div /o dokazuje, uvnitř vodivé oblasti není přebytek kladných nebo záporných nábojů vodič celém objemu stále neutrální. případě kdy s = lh, kde obr. Podobně příklad rozloţení proudových čar dvojrozměrné oblasti, tj. Aby byly elektrodách neustále doplňovány náboje, musí být někde obvodu zařazen zdroj přídavným polem rozdělujících sil (kap