Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 120 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
206) platí div P div (2. Proudové čáry přitom samozřejmě vycházejí z elektrod kolmo prostoru vzdáleném okrajů elektrod jsou kolmé rozhraní obou oblastí.209) obr. Velikosti volných nábojů površích elektrod musí být rovny normálovým sloţkám indukcí |01| D1n |03| D2n (2. 1. Podobně příklad rozloţení proudových čar dvojrozměrné oblasti, tj.205) a homogenním prostředí vektor netvoří víry (plošné víry jsou pouze rozhraní).204) Proud vodivém materiálu příčinu přítomnosti nábojů elektrodách. Vloţíme-li mezi elektrody dva materiály podle obr.2.94.96 je vuK       n v l I 0ln lim (2.95 . Potom popisujeme proudové pole, jak jiţ bylo řečeno, plošnou hustou kde podle obr. Tyto náboje vytvářejí pole tedy = E.2.208) na rozhraní oblastí |02| D2n D1n (2. 2. Vzhledem k (2.2. Aby byly elektrodách neustále doplňovány náboje, musí být někde obvodu zařazen zdroj přídavným polem rozdělujících sil (kap.2.4). případě kdy s = lh, kde obr.96 obr.Vliv prostředí elektromagnetické pole 110 v zemi) obr.97 (oblast 2), musí obou rozhraní elektrodami) platit rovnost normálových sloţek proudové hustoty.95. Dále platí pro stacionární proud div div (2.3.206) Porovnání vztahem div /o dokazuje, uvnitř vodivé oblasti není přebytek kladných nebo záporných nábojů vodič celém objemu stále neutrální. 2.202) Jedná tedy limitní případ proudové hustoty pro tloušťku desky tedy pro Celkový proud protékaný čarou povrchu tedy    l S l dlI lnKnK (2.97 obr. Prochází-li vodičem proud, musí něm být nenulová intenzita pole dochází polarizaci. 2. Mimo zdroj pole potenciální - grad tedy rot Proto platí i rot E rot (2.203) kde t Vloţíme mezi elektrody velmi tenké vodivé vlákno, můţeme analogicky psát I v (2.207) a objemová hustota vázaných nábojů při stacionárním proudění nulová