Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 120 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
2.97 (oblast 2), musí obou rozhraní elektrodami) platit rovnost normálových sloţek proudové hustoty.97 obr. případě kdy s = lh, kde obr.208) na rozhraní oblastí |02| D2n D1n (2. Dále platí pro stacionární proud div div (2. Podobně příklad rozloţení proudových čar dvojrozměrné oblasti, tj.95.95 .3. Mimo zdroj pole potenciální - grad tedy rot Proto platí i rot E rot (2. Tyto náboje vytvářejí pole tedy = E.202) Jedná tedy limitní případ proudové hustoty pro tloušťku desky tedy pro Celkový proud protékaný čarou povrchu tedy    l S l dlI lnKnK (2.96 je vuK       n v l I 0ln lim (2. Aby byly elektrodách neustále doplňovány náboje, musí být někde obvodu zařazen zdroj přídavným polem rozdělujících sil (kap.206) platí div P div (2. Prochází-li vodičem proud, musí něm být nenulová intenzita pole dochází polarizaci.205) a homogenním prostředí vektor netvoří víry (plošné víry jsou pouze rozhraní).2. 2. Potom popisujeme proudové pole, jak jiţ bylo řečeno, plošnou hustou kde podle obr.Vliv prostředí elektromagnetické pole 110 v zemi) obr. Vzhledem k (2.206) Porovnání vztahem div /o dokazuje, uvnitř vodivé oblasti není přebytek kladných nebo záporných nábojů vodič celém objemu stále neutrální. 2.204) Proud vodivém materiálu příčinu přítomnosti nábojů elektrodách.2. Vloţíme-li mezi elektrody dva materiály podle obr.2.2.94.203) kde t Vloţíme mezi elektrody velmi tenké vodivé vlákno, můţeme analogicky psát I v (2.209) obr.96 obr.4). 1.207) a objemová hustota vázaných nábojů při stacionárním proudění nulová. Velikosti volných nábojů površích elektrod musí být rovny normálovým sloţkám indukcí |01| D1n |03| D2n (2. Proudové čáry přitom samozřejmě vycházejí z elektrod kolmo prostoru vzdáleném okrajů elektrod jsou kolmé rozhraní obou oblastí