Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 120 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
204) Proud vodivém materiálu příčinu přítomnosti nábojů elektrodách.97 obr.Vliv prostředí elektromagnetické pole 110 v zemi) obr.207) a objemová hustota vázaných nábojů při stacionárním proudění nulová. Potom popisujeme proudové pole, jak jiţ bylo řečeno, plošnou hustou kde podle obr. Dále platí pro stacionární proud div div (2.2.95. Tyto náboje vytvářejí pole tedy = E.208) na rozhraní oblastí |02| D2n D1n (2. Podobně příklad rozloţení proudových čar dvojrozměrné oblasti, tj.4). případě kdy s = lh, kde obr.96 je vuK       n v l I 0ln lim (2. Mimo zdroj pole potenciální - grad tedy rot Proto platí i rot E rot (2. Proudové čáry přitom samozřejmě vycházejí z elektrod kolmo prostoru vzdáleném okrajů elektrod jsou kolmé rozhraní obou oblastí.206) Porovnání vztahem div /o dokazuje, uvnitř vodivé oblasti není přebytek kladných nebo záporných nábojů vodič celém objemu stále neutrální.96 obr.205) a homogenním prostředí vektor netvoří víry (plošné víry jsou pouze rozhraní).95 . 2. 1. Vloţíme-li mezi elektrody dva materiály podle obr.209) obr. 2.94. Prochází-li vodičem proud, musí něm být nenulová intenzita pole dochází polarizaci. Velikosti volných nábojů površích elektrod musí být rovny normálovým sloţkám indukcí |01| D1n |03| D2n (2.2.202) Jedná tedy limitní případ proudové hustoty pro tloušťku desky tedy pro Celkový proud protékaný čarou povrchu tedy    l S l dlI lnKnK (2.2.3.206) platí div P div (2. 2. Vzhledem k (2. Aby byly elektrodách neustále doplňovány náboje, musí být někde obvodu zařazen zdroj přídavným polem rozdělujících sil (kap.2.97 (oblast 2), musí obou rozhraní elektrodami) platit rovnost normálových sloţek proudové hustoty.203) kde t Vloţíme mezi elektrody velmi tenké vodivé vlákno, můţeme analogicky psát I v (2