Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 119 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Masivní vodič elektrickém poli obklopen dielektrikem Čas studiu: hodin Cíl prostudování tohoto odstavce budete umět  definovat pojem proudové pole  nakreslit mapu proudového pole Výklad Vloţíme-li mezi dvě nabité desky vodič, dojde rekombinaci volných nábojů elektrodách, ve spojení jejich vstřícným přesunem vodivým materiálem.198) a proud ploškou I Q/t V/t sn l/t vsn (2.2. Příklad proudových čar trojrozměrné oblasti (např.2.7. Tyto proudové čáry jsou trajektorie k nímţ kaţdém bodě vektor proudové hustoty tečnou které vymezují proudové trubice stejným proudem např.200) kde počet elektronů náboj elektronu, J(x,y,z).2. Připojíme-li elektrody zdroj, neustále dodávající stejné mnoţství náboje, poteče vodivým materiálem ustálený proud budeme hovořit poli, které jsme nazvali stacionární (proudové) pole. obr. Proud libovolném vodiči tedy vytváří proudové pole. tomto obrázku jednotkový vektor směru rychlosti nosičů náboje. proudovými čárami, které jsou podobně jako magnetické indukční čáry uzavřené a nemají začátek ani konec.201) Nenulový proud I dostaneme pouze při průchodu proudové hustoty nenulovou plochou např. 2. obr. indukčními čárami), znázorňujeme proudové pole tzv. obr. Podobně jako přibliţujeme elektrostatickém poli tvar pole jeho ekvipotenciálami siločárami (resp.93 plochou Povaţujeme- li průmět plochy do směru kolmého směr proudu nulový obr.199) vvuJ      en s I n s v n  0 lim (2. 2.Vliv prostředí elektromagnetické pole 109 2.93 obr.94 . Potom průmět elementární plošky směru rychlosti sn uv. Proud celou plochou potom bude   S dI (2.92.93 plocha potom proud touto plochou bude také nulový.s (2