Elektromagnetické vlny, antény a vedení (příklady)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V numerických cvičeních je možno pouze na typickém příkladu ukázat hlavní části řešení a diskutovat získané výsledky. Seznámení se s obvyklými modifikacemi situací a jejich řešením je však nutno zvládnout řešením dalších příkladů formou samostatného studia. V řadě situací si tyto modifikace mohou studenti tvořit sami, chybí však zpětná vazba informace o správnosti postupu a výsledků. Pomůckou tak může být sbírka příkladů doplněných hlavními výsledky a v nutných případech i náznakem postupu řešení. Při výběru příkladů k řešení je třeba dbát na to, aby postupně pokryly celou problematiku včetně modifikací vstupních údajů a postupů řešení. Neméně důležité je skutečné výpočtové zvládnutí řešení, které ...

Strana 39 z 80

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

exp(.4a ..sin.sin.sinϑ Sečtením dílčích intenzit pole, dosazením funkce záření dipólu ]kljFzy cos1−=ϑ úpravě součtu exponenciálních členů dostaneme ( rjkrkdkljIE ozy /exp. 7. - rovina xy Situace patrná Obr. ~ .60 ~~~ 321 ϕ ϕ ϕ ϕ ϕ - rovina zy Podle Obr. 7.4: Tři rovnoběžné dipóly Funkce záření dipólu hlavních rovinách byly odvozeny Příklad 7. Při řešení úlohy vyjádříme každé hlavní rovině dílčí intenzity pole iE ~ podle 7. Délky průvodičů vyjádříme exponentech výrazů pomocí dráhových rozdílů podle vztahu rrrrrrrr Δ+==Δ−= 321 ,, jejichž konkrétní vyjádření pro každou hlavních rovin třeba určit nákresu situace v řešené rovině..9 a úpravou jejich součtu získáme výraz pro skupinovou funkci soustavy této rovině.60 ~ 1111 −+Φ−=−= ϕϕϕ ( rjkrFIrjkrFIE mom /)exp(.60 ~ 2222 −=−= ϕϕ ( rjkrjkdFjIrjkrFIE mom /)exp().60 ~ 1333 −−Φ+=−= ϕϕϕ a součet dílčích intenzit ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) r jkr kd klkl jI r jkr rjkjrkjjFI EEEE o yxmo yx − Φ−+ − = = − Δ−Φ++ΔΦ−= =++= exp .).4b podle kterého platí d. ~ .. ~ 321 a) Každý dipól při řešení nahrazen bodovým zářičem místě napájecích svorek dipólu, jeho orientace prostoru délka ramen jsou plně určeny konkrétním tvarem funkce záření dipólu )ϕϑ,mF .sin Pak ( rjkrjkdFjIrjkrFIE mom /)exp().exp(.60/exp..exp(. 7. Budicí proudy dipólů možno vyjádřit pomocí proudu kmitně) pomocí vztahů ( )Φ+==Φ−= jIIIIjII ooo exp..sincos.expexp1(exp.60/exp. ~ , ~ ,exp..2.exp(.exp..ˆ.4c d. 7.sincos... ϕ ϑ x r y x z x// P P y z d d I1I3 I2 d d I1 I3 // P //r1 r =r2 r3 rΔ rΔ rΔrΔ y z d d //r1 //r3 //r =r2 ϑ r 0Δ I3 I1 a) d) Obr.Elektromagnetické vlny, antény vedení příklady 39 Řešení: Dipóly můžeme umístit přímo roviny xy, jak ukazuje Obr.cos1.21..cos . sin coscos.21.60 exp . jmenovatelích výrazů můžeme vliv těchto rozdílů zanedbat dosazovat ri .60/exp.60 −Φ−+−= ϑϑ .)

---

---