Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
První dvě rovnice pak mají tvar
EJH εωjrot (9.
1. Stanovte pásmo jednovidovosti vlnovodu podle příkladu 1. jakém pásmu kmitočtů vlnovod příčných rozměrech 34,4 14,6 mm
nepropouští elektromagnetické vlny ?
2.μ Řešení vlnové rovnice omezíme část prostoru ohraničeného plochou
S jak patrné 701H700HObr.Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
8. Základem rozšíření dosud
získaných poznatků tedy bude zkoumání vlivu zdrojové složky proudové hustoty Jzdroj která
je příčinou vyzařování elektromagnetických vln. Zavedením vektorového potenciálu získá nehomogenní vlnová
rovnice
JAA μ−=+∇ 22
k (9.
Zdrojem elektromagnetických vln střídavý (vysokofrekvenční) proud, tekoucí
v prostoru (na vysílací anténě).1 Řešení nehomogenní vlnové rovnice
Při řešení Maxwellových rovnic 699H698H4.2)
Intenzity pole jsou tedy vyvolány (známou) proudovou hustotou .6 Kontrolní otázky příklady (697H696HKapitola 8)
9 Vyzařování elektromagnetických vln
V dosavadním výkladu jsme zabývali pouze šířením vln nezajímali jsme jejich
vznik.1)
HE μωjrot (9.
9.
Ze známých postupů řešení této soustavy rovnic všimneme postupu vypracovaného
G. Nyní tyto poznatky doplníme. Jak velkou fázovou skupinovou rychlost bude mít tomto vlnovodu vlna
o kmitočtu GHz. Tím
bude vytvořen teoretický základ pro studium antén pro prakticky zaměřený výklad
o anténách 698H697H10.14). kapitole jsme omezili situace, kdy se
nesleduje vlastní proces vzniku elektromagnetických vln. Kirchhoffem. Proces vyzařování elektromagnetických vln budeme zkoumat této kapitole. kapitole. Matematicky půjde řešení nehomogenní soustavy
Maxwellových rovnic, tedy zahrnujících zdrojovou složku Jzdroj pravé straně rovnice
700H699H(3.
4.3)
kde k2
= ω2
ε. jakého kmitočtu možno tomto vlnovodu vybudit elektromagnetické pole
s intenzitou elektrického pole rovnoběžnou delší hranou ?
3.1 .R. 9. Naším úkolem bude zjistit, jaké intenzity pole tento proud
vytvoří okolním prostoru
