Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
Konstrukce nimi jsou robustnější jejich elektrické
hodnoty jsou lépe definované.22)
Pro vedení vzduchu dostaneme dosazením vztahu (6.9) charakteristickou
impedanci vedení
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
=
21.120
aa
d
Zov (6.24)
Kapacita jednotku délky vodičů (teď mezi vodiči) rovna poměru celkové
hustoty náboje potenciálu (q1 q2) Charakteristickou
impedanci vypočteme opět vzorce 571H570H(6.
6.
a) Úseky vedení kratší než čtvrtina délky vlny mohou nahradit cívku indukčností
L) nebo kondenzátor kapacitou podle vztahů známých části.23)
Připomeňme, napětí vodičích bude poměru U2/U1=ϕ .4:
( (nakrátko)
( )X
C
Z −
1
0
ω
αcotg (naprázdno)
Indukčnost kapacita nejsou obecně konstanty, ale závisí kmitočtu.
Získané výsledky umožní určit dělení proudu mezi paralelně spojené vodiče.3 Vedení jako obvodový prvek
Úseky vedení naprázdno nakrátko mají vstupních svorkách dobře definovanou
reaktanci technice vysokých velmi vysokých kmitočtů používají místo klasických
cívek, kondenzátorů jejich kombinací.
Podobně možno vypočítat charakteristickou impedanci dvojice paralelně spojených
vodičů různého průměru.Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
( )212121
1
1
ln2ln2ln2ln2ln
2
aaddlaldlal
q
C
πεπε
ϕϕ
=
−+−
=
−
= (6. Vstupní
proud rozdělí mezi oba vodiče poměru délkových hustot nábojů I2/I1 q2/q1 .
.25)
Indukčnost pak nezávislá kmitočtu její velikost úměrná délce úseku
vedení Podobný vztah platí pro kapacitu krátkého úseku vedení naprázdno. Paralelní spojení zajistí stejný potenciál obou vodičích ,
náboje vodičích však budou obecně různé dosazení těchto podmínek
dostaneme pro poměr délkových hustot náboje vodičích vztah
( )
( )2
1
1
2
ln
ln
ad
ad
q
q
= (6. Frekvenční
závislost stane zanedbatelnou, když vedení jsou velmi krátká proti délce vlny když platí,
že tg(αl) Pak pro vedení nakrátko pak dostaneme
( lLlCL
C
L
lCL
Z
l
Z
l
Z
L ovovov
111
1
1
11tg ===≅= ω
ω
α
ω
α
ω
(6.10). 572H571H5.
ln
