Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
60
11
ϑϕϑϕ (9.Elektromagnetické vlny, antény vedení 99
Prvky soustavy jsou stejné každý sám funkci záření ale proudy prvcích jsou různé.,.. skupinová funkce záření Fsk(ϕ ,ϑ) Tímto členem vztah 777H776H(9.47) pro záření soustavy
(skupiny) antén liší výrazu pro záření jednoho prvku 778H777H(9. Prvky umístíme
souměrně počátku soustavy rovněž stejně velké proudy prvcích vzájemným fázovým
posuvem vyjádříme tak, aby proti vztažnému proudu měly stejně velké fázové posuvy
Φ/2 opačnými znaménky.
2
,.cos.
~
.
2
,cos.37) Skutečnost, funkce záření
anténní soustavy lze vyjádřit součinem funkce záření prvku Fo(ϕ ,ϑ) skupinové funkce
Fsk(ϕ ,ϑ) vyjadřuje princip násobení charakteristik Záměna prvků soustavy nebo jejich
orientace prostoru změní jen funkci záření prvku Fo(ϕ ,ϑ) zatím změna rozmístění
prvků nebo jejich buzení způsobí změnu skupinové funkce Fsk(ϕ ,ϑ) .46)
kde
( ∑=
Δ
=
N
i
rjk
o
i
sk
i
e
I
I
F
1
.60.
Součet příspěvků intenzit polí prvků je
. 9. Pak možné upravit součet exponenciálních členů tvary
obsahující goniometrické funkce snadno sledovat směrové vlastnosti vzniklé soustavy..45)
Dosazením výsledku exponenciálních členů 776H775H(9.48)
d/2 d/2
I1I2
2r
1r
r
rΔ
x
y
ϕ
Obr..10: Dvouprvková soustava antén
Sečtením intenzit pole obou zářičů dostaneme
. 9.
~
,ϑϕ (9.,..47)
je tzv. Pak platí, že
ϕϕ cos.9 vyjádříme vzdálenosti jednotlivých prvků bodu P(r,ϕ ,ϑ)
pomocí rozdílů drah Δri vůči vzdálenosti středu souřadné soustavy
ϕϕ sin.10).44) vytknutím zvoleného vztažného
proudu dostaneme
( )
( )
r
e
FFI
r
e
e
I
I
FIEE
jkr
skoo
jkrN
i
rjk
o
i
oo
N
i
i
P i
−−
=
Δ
=
=== . iiii yxrrrr −−=Δ−= (9.. 9..,.
I při výpočtu záření soustav antén výhodné, když umístění prvků jejich budicí
proudy jsou vzájemně souměrné. 21
2
2
2
1
d
rr
d
rreIIeII j
o
j
o +=−=== Φ+Φ−
(9.44)
Dále podle 775H774HObr.
~
60
~
60
~
60
321
030201
)(
+++=
−−−
r
e
FI
r
e
FI
r
e
FIE
jkrjkrjkr
P
(9. Pro
ilustraci vypočtěme funkci záření dvouprvkové soustavy (779H778HObr
