Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.
£rE dostaneme pro hustotu
energie pole výraz
v =-j- (1,163)
Je-li prostředí, němž energiipole uvažujeme, anisotropní, řídí hustota
87
. Cl,158) nám dávají možnost vyjádřit energii elektrického
pole rovinného kondensátoru veličinami, které toto pole charakteriaují. rov. (1,162) S. Je
to především intensita elektrického pole jeho indukce. (1,158) kapacitu rovinného kondensátoru podle přísluš
ného vzorce, dostaneme
W 2
Zavedeme-li této rovnice hodnotu intensity pole pro kterou před
pokladu, pole kondensátoru homogenní, můžeme psát máme
W /í)£06r Protože součin představujeobjem prostoru
aesi deskamikondensátoru, lze pro energii elektrického polekondensátoru
napsat vztah
V (1,159)
Jak tento vztah ukazuje, energie elektrického pole kondensátoru přímo
úměrná permitivitě dielektrika, čtverci intensity pole prostoru mezi des
kami roste úměrné objemem prostoru, který zaujímá pole. pole jako poměr platí pro ni
W (1,162)
4 í
Jak plyne této rovnice, objemová hustota energie elektrického pole cel
ková energie pole vztažená jednotku objemu prostoru, který pole zaujímá. Dosadíme-li jed
noho výrazů rov. Položíme-li rov.▼alentnich -výrazů
^ (1,158)
Výrazy rov. (1,160) lze definovat objemovou hustotu energie elektrické
ho.
(1,159)).
Pro homogenní pole hustota dána jednoduše poměrem (srovn.
Nenl-li elektrické pole homogenní, můžeme stanovit jeho energii pouze
v elementu prostoru objemu Energie pole elementu pak
hodnotu
dW (1,160)
a energie celém prostoru, který zaujímá pole,
W =-£- (1,161)
Z rov
