Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.
(1,154) zákonem lomu pro siločáry. Výraz pro energii elektrického pole
odvodíme energie pole rovinného kondensátoru. (1,104))
T (1,155)
je tomuto náboji úměrné. Uvažujeme tomto kondensá
toru, nenabitý, takže rozdíl potenciálů mezi jeho deskami roven
nule. Abychom jej nabili, připojíme jeho desky pomocí vodičů svorkám
zdroje elektromotorického napětí (viz čl.
1. 2. Zároveň přechodem náboje vzniká mezi deskami rozdíl potenciálů
čili napětí, které podle vztahu (viz rov.
Představme si, určité fázi nabíjení byl celkový náboj přenesený
z jedné desky druhou roven mezi deskami kondensátoru kapacitě
C hylo napětí Přenos náboje jedné desky druhou spojen
s prací elektrických sil, pro kterou platí
dA (1,156)
Protože napětí vytvářející deskách podle rov.který přepíěeme tvaru
D it
Din D>n
(1,153)
Poněvadž Din D2t t>2n (vis obr.1). (1,153) ¿»í, Efn atd, rov.2.5. (1,155) úměrné pře
nesenému náboji, také práce Práce spojená přenosem
celého náboje bude pak
A (1,157)
Jo
Tato práce vykonaná úkor energie zdroje, němuž kondensátor při na
bíjení připojen, představuje energii elektrického pole nabitého konden
sátoru. Podle vztahu (1,155) lze vyjádřit kterýmkoli těchto tří ekvi-
86
. Podle tohoto zákona poměr tangent
úhlu dopadu úhlu lomu ailovóho nebo indukčního elektrickáho toku roven
poměru permitivit obou dielektrik. Při nabijenf kondensátoru
přechází náboj určitého znaménka jedné desky nadruhou, čímž vytvoří
na jedné desce přebytek kladného náboje druhé descepřebytek náboje
záporného. Energie elektrického pole. 1,47), ply
ne předchozí rovnice vztah
(1,154)
který vyjadřuje zákon lomu pro elektrická indukční čáry rozhraní dvou di
elektrik relativních permitivitách Snadno lze dokázat, polo-
žíme-li rov.7
