Elektřina a magnetismus i. UK

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.

Vydal: Státní pedagogické nakladatelství Praha Autor: Jaromír Brož

Strana 36 z 229

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Hodnota intensity pole tomto případě nezávisí vzdá­ lenosti desky bodu, němž pole určujeme. Vodivá rovinné deska rovnomětně nabita tak, každém bodu plošnou hustotu náboje rovnou níž předpokládáme, kladná. 1,25 ploše mezikruží náboj dQ JTC dx.45) 6+ < i \ \s Is1 ^ 7 Obr 1,24 Silový tok vyjádřený rov. ]fá tedy intensita pole každém bodu prostoru 8tejný směr stejnou velikost. 1^1. Tento závěr platí přesně jen pro desku nekonečně velkou. Rovinnou desku ztotožníme rovinou pravoúhlého souřadnicového systému budeme uvažovat elementární mezikruží polo­ měru šířce Je-li plošná hustota náboje rovinné desky pří­ sluší podle obr. (1,46), přímo dměrná plošné hus­ totě náboje desky.2S* -f- (1. Abychom uvědomili, vyřešíme tentýž problém přímým výpočtem. Intensita pole nekonečně velké vodivé rovinné desky. (1,47) . Ukázali jsme, jak jednoduchý výpočet intensity pole rovinné desky, použijeme-li němu Oaussovy věty.xabývat, jde pole vakuu. Oběma základnami válce, z nichž každá plochu protéká podle rov. Vzhledem synetrii inten­ sita pole obou stranách desky stejně velká podle závěrů předchozího článku obou stranách kolmá rovině desky. Vyjádříme-li což je náboj příslušející ploše desky, plošnou hustotou náboje máme Q dosazení tohoto výrazu do rov. 1,24). (1,36) (1,38) silový tok N £. J’ro výpočet intensity pole zvolíme uzavřenou plochu tvaru válce, který umístíme symetricky vzhledem rovině desky tak, aby siločáry prochá­ zely válcem rovnoběžně jeho osou (obr. (1,45) je veškerý tok, který vytéká uzavřené plochy zvolené tvaru válce; tok pláštěm válce totiž rovná nule, protože siločáry postupují rovnoběžně s povrchovými přímkami pláště nikde jej neprotínají. Poněvadž kladné, silo­ čáry roviny desky vystupují míří obě strany ní.'To znamená, elektrostatické pole nekonečně velké rovinné desky polem homogenním. (1,45) vychází pro velikost intensity pole nekonečně velké vodivé rovinné desky vztah E (1,46) Je tedy intensita elektrostatického pole nabité rovinné desky kolmá povrchu desky její velikost, jak ukazuje rov