Elektřina a magnetismus i. UK

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.

Vydal: Státní pedagogické nakladatelství Praha Autor: Jaromír Brož

Strana 36 z 229

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Poněvadž kladné, silo­ čáry roviny desky vystupují míří obě strany ní. Vzhledem synetrii inten­ sita pole obou stranách desky stejně velká podle závěrů předchozího článku obou stranách kolmá rovině desky. (1,36) (1,38) silový tok N £. Ukázali jsme, jak jednoduchý výpočet intensity pole rovinné desky, použijeme-li němu Oaussovy věty. Oběma základnami válce, z nichž každá plochu protéká podle rov. (1,46), přímo dměrná plošné hus­ totě náboje desky.2S* -f- (1. 1^1.xabývat, jde pole vakuu. Vyjádříme-li což je náboj příslušející ploše desky, plošnou hustotou náboje máme Q dosazení tohoto výrazu do rov. (1,45) je veškerý tok, který vytéká uzavřené plochy zvolené tvaru válce; tok pláštěm válce totiž rovná nule, protože siločáry postupují rovnoběžně s povrchovými přímkami pláště nikde jej neprotínají. Intensita pole nekonečně velké vodivé rovinné desky. Rovinnou desku ztotožníme rovinou pravoúhlého souřadnicového systému budeme uvažovat elementární mezikruží polo­ měru šířce Je-li plošná hustota náboje rovinné desky pří­ sluší podle obr. (1,47) . ]fá tedy intensita pole každém bodu prostoru 8tejný směr stejnou velikost. J’ro výpočet intensity pole zvolíme uzavřenou plochu tvaru válce, který umístíme symetricky vzhledem rovině desky tak, aby siločáry prochá­ zely válcem rovnoběžně jeho osou (obr. 1,24). Tento závěr platí přesně jen pro desku nekonečně velkou. Vodivá rovinné deska rovnomětně nabita tak, každém bodu plošnou hustotu náboje rovnou níž předpokládáme, kladná.45) 6+ < i \ \s Is1 ^ 7 Obr 1,24 Silový tok vyjádřený rov. 1,25 ploše mezikruží náboj dQ JTC dx. Hodnota intensity pole tomto případě nezávisí vzdá­ lenosti desky bodu, němž pole určujeme. (1,45) vychází pro velikost intensity pole nekonečně velké vodivé rovinné desky vztah E (1,46) Je tedy intensita elektrostatického pole nabité rovinné desky kolmá povrchu desky její velikost, jak ukazuje rov. Abychom uvědomili, vyřešíme tentýž problém přímým výpočtem.'To znamená, elektrostatické pole nekonečně velké rovinné desky polem homogenním