Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.
]fá tedy intensita pole každém
bodu prostoru 8tejný směr stejnou velikost. (1,47)
. 1,25 ploše mezikruží náboj
dQ JTC dx.'To znamená, elektrostatické
pole nekonečně velké rovinné desky polem homogenním. (1,36) (1,38) silový tok
N £. (1,46), přímo dměrná plošné hus
totě náboje desky. Oběma základnami válce,
z nichž každá plochu protéká
podle rov.45)
6+
<
i \
\s Is1
^ 7
Obr 1,24
Silový tok vyjádřený rov. Rovinnou desku ztotožníme rovinou pravoúhlého
souřadnicového systému budeme uvažovat elementární mezikruží polo
měru šířce Je-li plošná hustota náboje rovinné desky pří
sluší podle obr. Vodivá rovinné
deska rovnomětně nabita tak, každém bodu plošnou hustotu náboje
rovnou níž předpokládáme, kladná. Poněvadž kladné, silo
čáry roviny desky vystupují míří obě strany ní.
Ukázali jsme, jak jednoduchý výpočet intensity pole rovinné desky,
použijeme-li němu Oaussovy věty. Abychom uvědomili, vyřešíme tentýž
problém přímým výpočtem.
1^1. Hodnota intensity pole tomto případě nezávisí vzdá
lenosti desky bodu, němž pole určujeme.xabývat, jde pole vakuu. Tento závěr platí
přesně jen pro desku nekonečně velkou. Vyjádříme-li což
je náboj příslušející ploše desky,
plošnou hustotou náboje máme
Q dosazení tohoto výrazu
do rov. Vzhledem synetrii inten
sita pole obou stranách desky stejně velká podle závěrů předchozího
článku obou stranách kolmá rovině desky. Intensita pole nekonečně velké vodivé rovinné desky. 1,24). (1,45) vychází pro velikost
intensity pole nekonečně velké vodivé
rovinné desky vztah
E (1,46)
Je tedy intensita elektrostatického pole nabité rovinné desky kolmá povrchu
desky její velikost, jak ukazuje rov.2S* -f- (1.
J’ro výpočet intensity pole zvolíme uzavřenou plochu tvaru válce,
který umístíme symetricky vzhledem rovině desky tak, aby siločáry prochá
zely válcem rovnoběžně jeho osou (obr. (1,45) je
veškerý tok, který vytéká uzavřené
plochy zvolené tvaru válce; tok
pláštěm válce totiž rovná nule,
protože siločáry postupují rovnoběžně
s povrchovými přímkami pláště nikde
jej neprotínají
