Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.
,
kde polohový rektor kladného náboje dipólu vzhledem jeho náboji
zápornému.
V nehomogenním elektrostatickém poli rozdíl pole homogenního
intensita pole různých místech obecné různá směru velikosti. rovnovážné poloze pak moment
silové dvojice souladu rov. Předpokládejme jedtě, růst intensity pole směru
osy rovnoměrný děje konstantním gradientem takto
uvažovaném poli orientován elektrický dipól momentu podle obr. (1,29) popřípadě (1,30) roven nule.
Z toho důvodu také síly působící nehomogenním poli náboje dipólu jsou
různé účinek, který takové pole dipól vykonává, jiný než případě
pole homogenního.
Působením mementu silová dvojice snaží dipól homogenním elektro
statickém poli stočit tak, ahy smôr jeho elektrického momentu splynul
se směrem intensity pole Tato poloha, charakterisovaná tím, při
ní směr vektorů ztotožní, představuje rovnovážnou polohu dipólu ve
vnějěím homogenním elektrostatickém poli. 1,12.
26
. Poněvadž podie i*ov. (1,23) máme pro moment silová
dvojice působící dipól elektrického momentu "p
M (1,29)
Pro velikost momentu pak platí
M fi, (1,30)
značí-li yft úhel, který svírá osa dipólu (vektor směrem intensity
pole . Pro jednoduchost zaveďme nehomogenní pole tak, v*
směru osy (zleva doprava) jeho intensita rošt«, zatímco směru osy y
zůstává konstantní
