Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.
3,22b. Duodioda zapojení
podle obr. 3,25 zřejmě zesíleni tím větší, čím větší strmost S
uvažované triody. Zapojení triody ve
funkci zesilovače vyznačeno obr. 3,23
napětí (b) lze vyhladit připojení» filtru podle obr. 3,25. 3,24 baterie takové zápor
né napětí Ug0 aby pracovní bod (obr. "Celovlnné“ usměrnění tomto případě umožněno
tím, jednou anodou duodiody usměrní proud jedné půlperiod£ střídavé
ho napětí druhou anodou půlperiodé druhé, časový průběh usměrněného na
pětí pak tvar podle obr. 3,23, skládajícího se
ze dvou kondensátorů větší kapacity odporu nebo tlumivky. předešlém článku jsme ukázali, malými
změnami mřížkového napětí lze vyvolat velké změny anodového proudu. Přivedame-li mřížku triody malé střídavé napětí bude se
anodový proud měnit stejném rytmu kolem střední hodnoty .jako zesilovač. 3,24 výklad zesílení znázorňuje
obr. 3,22 představuje
dvoucestnV usměrňovač. 3,24
přímkové části mřížkové charakteristiky.
Mnohem výhodnější použít
k usměrnění střídavého proudu
o dvou diod nebo jedné duodiody,
ťj. základě definice strmosti (rov.
Podle obr. této
skutečnosti založena funkce triody jako zesilovače.
Na mřížku přitom třeba vložit (podle obr. elektronky (diody) dvě
ma anodami.
b) Trioda . 3,25) byl přibližně uprostřed
Obr.Obr. Připojlme-li
vyhlazovací filtr svorkám a
o usměrňovače, dostaneme stejno
směrná napětí (c), jehož časový
průběh znatelně hladší. (3,66)) lze totiž
napsat vztah
S (3,70)
220
. vyhlazení filtrem získáme stejnosměrné
napětí, němž pulsace jsou silně potlačeny
