Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.
Nebo jinak řečeno, ukážeme, váecky tři uvedené
termoelektrické jevy spolu úzce souvisí. +J+AdT+J*s dT
který úpravě přejde tvaru
Vztah (2,133) představuje základní rovnici termočlánku, mající diroké apli
kační možnosti.
Průchodem proudu spoji teplatá vytváří
termoelektrické napětí Peltierovo aP°ji
BA teplotě napětí Kromě, těchto
napětí vznikají kovových vodičích termočlánku
vlivem teplotního spádu mezi spájenými místy Thomsono-
va termoelektrická napětí T‘rf T
Seebeckovo napětí &AB pak výslednic/ uvedených
dvou termoelektrických napětí Peltierových dvou na
pětí Thomsonových platí pro vztah
Obr. Tento koeficient ¿úže být
kladný záporný závisí chemickém sleženi kovu teplotě. 2,39* Vlivem rozdílných teplot obou spájených míst dochází obvedu
termočlánku vzniku elektromotorického napětí Seebec-
kova ním vzniku proudu tekoucího obvodem. (2,131) představuje Thoasonovo termoelektrické
napětí pro element vodiče.
166
. Podobně
jako Peltieroro teplo teplo Thoasonovo úaěrné první mocnině proudu. 2,39' 'o
V (TTab)t (TTba )r. Dokážeme termočlánku vytvo
řeném dvěma kovy teplotami spájených míst podle
obr.
SouSin rov. Thoasonovo napětí pro konečnou délku vodiče, je
hož konce jsou udržovány teplotách pak dáno vztahem
Ti
cLT (2,132)
T1
c) Nakonec ukážeme, existence Peltierova Thomsonava jevu vyplý
vá přímo jev Seebeckův.(2,131)
Symbolem označen Thomsonův koeficient
