Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.
293 6,53 10"6 V2K-1.
Výraz (2,31) vyjadřující zákon Wiedemannův-Franzův vyplývá klasické
.)2 .orentzovy elektronové teorie. tabulky zřejmé, poměr pro uvedené kovy
ä výjimkou vizmutu přibližně stálý. Podle kvantové teorie, která dovedla odstře
lit některé potíže teorie klasické dochází prakticky témuž výsledku,
ýraz analogický rovnici (2,31) obsahuje věak pravé straně místo číselné-
io faktoru faktor 9C2/3.
112
. Jak jsme již
zmínili počátku tohoto článku, zákon Wiedemannův-Franzův přímým důs
ledkem toho, tepelná vodivost kovů právě tak jako jejich vodivost
elektrická uskutečňuje volnými elektrony.(2,31)
v němž Boltzmannova konstanta (1,380 10“23 JK”1) elementární
náboj. zlato zinek železo vizmut
A 423 377 293 113 7,9
•*
H
O
1
O
62,5 58,8 45,0 16,1 10,2 0,83
V«'*. 106 6,77 6,41 6,51 6,77 6,57 9,52
riekou vodivost <4* jejich poměr hodnoty tepelné vodivosti
7 Jm-^s-1JC_^ hodnoty měrné elektrické vodivosti jsou udány
pro teplotu °C. Vpočteme-li tento poměr pro teplotu
20 podle rov. 2,3 pro ěest různých kovů tepelnou vodivost měrnou elekt-
Tabulka 2,3
Kov stříbro měď.
Abychom ukázali míru platnosti Wiedemannova-Franzova zákona, uvedli
jsme tab.
. Podle tohoto zákona poměr tepelná vodivosti měrná vodivosti
elektrická pro víechny kovy přímo úměrný absolutní teplotě. (2,31), dostaneme Ji/®-* (1,38 10-23A,60 ÍO-1^. kvantové teorie však
yplývá, volné elektrony kovech (elektronový plyn) prakticky nepřispí-
ají molekulovému teplu, takže toto teplo přibližně rovno cal mol'^X“1
souladu zákonem Dulongovým-Petitovým.
^ Například podle klasické elektronové teorie dospívá nesprávné hod-
otě pro molekulové teplo kovů cal mol“1!:“1)
