Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.
Elektrická pole intensity urychluje volná elektrony, je
jichž rychlost však ustálí hodnotě která podle zákona pro pohyb
tělesa odporujícím prostředí úměrná velikosti síly eľ" tedy kovo
vých vodičích vektor střední rychlosti uspořádaného pohybu elektronů pří
mo úměrný intensitě elektrického pole iÉT Tuto úměrnost zapisujeme tvaru
T (2,13)
v níž konstanta úměrnosti nazývá pohyblivost nábo. (2,11), činí tato rychlost při největěích běžně přípustných
hustotách proudu řádově 10“^m/s, tj.1
a jak plyne rov. Vlivem neustá
lých srážek volných elektronů kladnými ionty krystalové mřížky rychlost
uspořádaného pohybu elektronů velmi malá.1. znamená, proud proběhne celou délku vodiče prakticky sou
časně vlažením napětí konce vodiče. čas nutný vzniku uspořádaného pohybu elekt
ronů, lza vyjádřit vzorcem němž značí rychlost světla
ve vakuu. Udržujeme-li koncích vodiče stálý rozdíl poten
ciálů ▼*“iká uvnitř vodiče elektrická pole vodičem protéká
ustálený proud.
Podle rov.
103
.ie udává průměr
nou rychlost elektronů elektrickém poli jednotkové intensity. 2.2. Ohmův zákon. Jak jsme již zmínili čl.
Ohmův zákon diferenciálním tvaru, vyjadřující přímou úměrnost mezi
hustotou proudu intensitou elektrického pole vodiči, platí nejen
+) čas který spotřebuje vytvoření stacionárního elektrického
pole vodiči délky tj.4. milimetry sekundu. Nelze ovšem zamě
ňovat nepatrnou rychlost uspořádaného pohybu elektronů rychlostí, jíž se
Síří elektrické pole vodiči +^. (2,13) roste rychlost elektronů úměrní intensitou
elektrického pole Poněvadž proudová hustota souladu rovnicí
(2,11) úměrná rychlosti plyne toho, hustota proudu přímo úměr
ná intensitS elektrického» pole platí pro ni
7= (2,14)
Nahradíme-li této rovnici konstanty nebo konstantu^ u-
jedinou konstantou tí1* tj. položíme-li
ne^u= j)^ C2,15>
dojdeme vztahu
7 (** (2,16)
který vyjadřujeQhmův zákon diferenciálním tvaru. Jak dále uvidíme,
je však závislá druhu fýsikálních vlastnostech vodiče. Veličina nazývá
měrná nebolispecifická elektrická vodivost kovůkonstantou tom
smyslu, Širokém rozmezí nezávisí velikosti proudu.1
