Dynamika v elektrických zařízeních pilotní studijní podklad

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Pojem dynamické jevy v elektrických zařízeních úzce souvisí s pojmem přechodné jevy, neboť dynamika vždy souvisí s energetickou změnou sledované soustavy, resp. jejího prvku (popř. subsystému). Pokud chceme studovat tyto jevy v elektrických zařízeních, tak studovaným systémem bude nutně elektrizační soustava, která je složena z jednotlivých, vzájemně propojených článků. Elektrizační soustavu řadíme do kategorie rozlehlých systémů kybernetického typu [1] a přijejím popisu chápeme tuto soustavu jako dynamický systém, tj. systém ve kterém je okamžitá hodnota vnitřních veličin závislá na okamžitých hodnotách stavu systému v daném časovém okamžiku. Přitom stav systému pojímáme jako soubor vnitřních veličin systému, které jsou závislé na časovém vývoji systému. Jinými slovy řečeno, na počátečních podmínkách, pokud systém (subsystém) je popsán diferenciálními rovnicemi.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UVEE - Zdeněk Vávra

Strana 15 z 57

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
1 Tepelné účinky zkratového proudu Tepelné účinky proudu začínají okamžiku, kdy obvodem začne protékat proud. Z teorie elektrických přístrojů ]je známo, při průtoku proudu homogenním tělesem s rezistancí tělese vzniká teplo R.15 Symetrický vypínací zkratový proud definován jako efektivní hodnota střídavého zkratového proudu okamžiku vypnutí zkratu souladu rovnicí (21). Ekvivalentní oteplovací proud používá při kontrole tepelných účinků zkratového proudu.3. 0 t t cV A ee A IR − − −Δ= ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ −=Δ (31) kde je α0 [W/m2 K] součinitel přestupu tepla povrchu tělesa [m2 ] c [J/m3 K] objemová tepelná kapacita tělesa objemu [m3 ] Δϑ [K] oteplení tělesa [K] .i2 , které spotřebuje části ohřev tělesa objemu a část povrchem tělesa odvede okolí. 2. Ekvivalentní oteplovací zkratový proud Ith efektivní hodnota fiktivního proudu harmonického průběhu, který dobu trvání zkratu vyvine při průchodu rezistancí stejné množství tepla jako časově proměnný zkratový proud největší možnou stejnosměrnou složkou, tedy ∫∫ =⇒== kk t kk k thkth t k dtti t ItIRdttiRQ 0 22 0 2 )( 1 .)( (28) Pro praktické výpočty norma [5] udává výpočetní vztah nmII kth + ″ = (29) kde jsou koeficienty tepelných účinků stejnosměrné střídavé složky zkratového proudu, které jsou udány buď graficky nebo matematickými rovnicemi.) této normě uvedena. Stejnosměrná složka vypínacího zkratového proudu podle (21) skt kavyp eII τ/ 2 −″ = (25) a dostatečnou přesností podle [5] lze počítat vztahu XftR kavyp eII /2 2 π−″ = (26) kde [Hz] jmenovitý kmitočet. Podle [5] pro elektricky vzdálené zkraty možné uvažovat Ivyp Ik “ , metodika výpočtu pro další případy zkratů (blízký zkrat aj. Součet těchto složek vypínacího zkratového proudu udává souměrný vypínací zkratový proud vztahem 22 avypvypvypns III (27) je určen nesymetrický vypínací zkratový proud. Tato formulace podstatě slovně vyjadřuje energetickou bilanci tělesa, kterou můžeme matematicky formulovat vztahem ( )ϑϑα Δ+Δ= cVddtAdtRI 0 2 (30) Řešením této diferenciální rovnice oteplení tělesa ( )τ α ϑ α ϑ / max 0 2 11