12 )
Elektrický proud protékající plochou případě nehomogenního proudového pole dán
plošným integrálem skalárního součinu vektorů J
r
a Sd
r
, tedy
∫∫ ⋅=
S
SdJi
rr
. 1.13 )
Speciálním případem proudové pole homogenní, které vzniká např.14 )
kdy průřezem vodiče prochází čase konstantní náboj tomto případě jsou nejenže
proudnice kolmé plochu 0=α ale proudová hustota také všech místech průřezu
stejnou velikost. Nejčastější případ, kdy kanál konstantní
průřez celé své délce Pak pro odpor platí
S
l
R 1.19 )
. Tento jedné straně omezen plochou SA, na
druhé plochou SB.12 proto dále zjednoduší na
S
I
J 1. Zjistíme, potenciál bodů obou koncích kanálu liší, směru toku
elektrického proudu dochází úbytku potenciálu, který přímo úměrný velikosti proudu
iRu BAAB .=−= 1. dlouhém kovovém
vodiči homogenního materiálu, konstantním průřezem své délce, kterým prochází
v čase neproměnný proud Jedná tzv. 1. Vztah 1. Velikost
odporu závisí geometrických rozměrech materiálových vlastnostech prostředí se
stanovit řešením příslušného proudového pole.17 )
Velikost odporu tedy přímo úměrná délce kanálu nepřímo průřezu Prostředí je
charakterizováno měrným (specifickým) odporem jehož jednotka [Ωm].18 )
Podobně definována měrná (specifická) vodivost jednotkou [Sm-1
], jako
ρ
γ
1
= 1. Uvedený vztah
vyjadřuje Ohmův zákon (nalezený německým badatelem Ohmem 1825).7. dlouhého přímého vodiče),
je 0=α předchozí vztah zjednoduší na
dS
di
J 1.16 )
Konstanta úměrnosti nazývá elektrický odpor měří ohmech [Ω].Elektrotechnika 1
αcosdS
di
J 1.11 )
Je-li element plochy kolmý proudnici (jako tomu např. Nutným
předpokladem pro platnost Ohmova zákona však linearita prostředí, tj. nezávislost
měrného odporu velikosti proudu Vedle elektrického odporu definujeme elektrickou
vodivost jednotkou siemens [S], jako reciprokou hodnotu
R
G
1
= 1. ustálený stejnosměrný proud definovaný jako
t
Q
I 1.15 )
Vraťme vodivému kanálu Obr
