Elektromagnetické vlny, antény a vedení (příklady)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V numerických cvičeních je možno pouze na typickém příkladu ukázat hlavní části řešení a diskutovat získané výsledky. Seznámení se s obvyklými modifikacemi situací a jejich řešením je však nutno zvládnout řešením dalších příkladů formou samostatného studia. V řadě situací si tyto modifikace mohou studenti tvořit sami, chybí však zpětná vazba informace o správnosti postupu a výsledků. Pomůckou tak může být sbírka příkladů doplněných hlavními výsledky a v nutných případech i náznakem postupu řešení. Při výběru příkladů k řešení je třeba dbát na to, aby postupně pokryly celou problematiku včetně modifikací vstupních údajů a postupů řešení. Neméně důležité je skutečné výpočtové zvládnutí řešení, které ...

Strana 40 z 80

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

cos klkl j klkl jF yzm − = − = - rovina π/2 ( ) ( ) ( ]klj klkl jF zxm cos1 2/sin cos2/cos.60 −Φ+ − = ϑ ϑ ϑ b) Fázový posuv budicích proudů obsažen pouze skupinové funkci záření ( ]Φ−+= sincos.FEKT Vysokého učení technického Brně - rovina zx Pro body této roviny (Obr.6 Soustava podle předchozího příkladu umístěna výšce nad dobře vodivou rovinou (reflektorem) její dipóly jsou buzeny soufázově. Soustava nezáří (skupinová funkce nulová) při 5,0sincos −=Φ−ϑkd kdy o kd 120sin nebo o kd 240sin Pak 3/360120. c) Při soufázovém buzení zadaný směr minima záření určen úhlem o 90=ϑ ./240 o d) Změna prostorové orientace dipólu projeví jen funkci záření dipólu, který bude rovnoběžný osou Pak dostaneme - rovina π/2 ( ) ( ) ( ) ( )ϕ ϕ ψ ψ cos cossin.4d) jsou průvodiče kolmé osu dipólu π/2 ve vzdálené oblasti vzájemně rovnoběžné.cos sin coscos.sin.cos . ./120 λλϑ === ooo kd nebo 3/2sin. 7.cos −= − = π π ϑ Příklad 7.cos sin coscos. Pak součtu dílčích intenzit se uplatní jen posuv fáze budicích proudů.22sin Pro soustavu vzdáleností dipólů λ/2 maximum záření uvažovaném směru nastalo při π/2 .cos. Směr odchýlený úhel spojnice středů dipólů této rovině určen úhlem oooo 30609090 =−=−= maximum záření nastává při posuvu fází proudů ( )ndnkd −=−=Φ λππϑ 2/.cos klkl j klkl jF yxm − = − = - rovina 2/πϑψ =+ ( ) ( ) ( ) ( )ϑ ϑ ψ ψ ϑ cos cossin.21 cos cossin. Vypočtěte: a) obecně intenzitu elektrického pole bodech ležících hlavních rovinách b) při jaké vzdálenosti dipólů bude tato soustava rovině maximálně zářit ve směru odchýleném 30o od roviny reflektoru. Dosazením funkce záření dipólu ( ) ( )ϑ ϑ ϑ cos cossin..cos klkl jFzx − = dostaneme výsledný vztah ( ] ( ) ( rjkr klkl jIE ozx /exp.21 kdF zysk její maximum 1sincos +=Φ−ϑkd nastává při ( nkd 2sin =Φ− kde celé číslo

---

---