... pre 2. ročník stredných priemyselných škôl elektrotechnických. Základy elektrotechniky II obsahovo a metodicky nadväzujú na Základy elektrotechniky I. Ucelený prehlad o fyzikálnych pojmoch, zákonoch a spôsoboch využívania elektriny v technickej praxi poskytujú až komplexné poznatky z obidvoch dielov učebnice. Z uvedených dôvodov nezaoberáme sa v úvode tohto dielu s významoma úlohami elektrotechniky a ani s jej historickým vývojom. Tomuto neodmyslitelnému vstupu do štúdia základov elektrotechniky je určený úvod prvého dielu aj pre tie vedné a technické oblasti, ktorých fyzikálne základy sa naučíme poznávať až v tejto časti učebnice. Preto je potrebné zopakovať si už známe objavy z fyzikálneho oboru elektriny a magnetizmu, priekopníkov rozvoja vedy a techniky v tomto smere a prednosti elektrickej energie pre všetky oblasti spoločenskej výroby i služieb.
dosadení úprave predchádzajúcej rovnice
£l)qC
dostaneme
C (F; £2, (2.
Napätie zdroja musí byť preto stále pripojené, ale dodávaný prúd má
relatívne malú hodnotu len krytie tlmiacich účinkov činného odporu.
Rezonančnú impedanciu obvodu )||C môžeme odvodiť tak, že
z vetvy urobíme duálový obvod RP||LP.Vykráťme štvorce napätia U2, dosaďme io„L dosaďme
— (ft}aL )2.40) vypočítajme a>0.
Pre danú frekvenciu dostaneme obvod rezonancie napr. zmenou
kapacity podlá rovnice (2.
C cjIL L
u>tL2C 2
2 2
íOo- c
2__
Wo 2
a toho
M n
0,0 jtV 5
Porovnaním rovnice (2. 2.40)
Z rovnice (3. Od
R 2
Thomsonovho vzorca odlišuje členom --^-7 pod odmocninou.22b.
51
.
Po odpojení napätia zdroja prúd paralelných vetvách obvodu trvalo
nekmital, pretože činný odpor tlmí prúdové oscilácie podlá obr. Potom Rp= ZOI lebo LP||C
má stave rezonancie nekonečne veíkú hodnotu (vznikne ideálny paralel
ný obvod).40).41) Thomsonovým vzorcom vidíme, na
hodnotu rezonančnej frekvencie vplýva činný odpor obvodu
