... pre 2. ročník stredných priemyselných škôl elektrotechnických. Základy elektrotechniky II obsahovo a metodicky nadväzujú na Základy elektrotechniky I. Ucelený prehlad o fyzikálnych pojmoch, zákonoch a spôsoboch využívania elektriny v technickej praxi poskytujú až komplexné poznatky z obidvoch dielov učebnice. Z uvedených dôvodov nezaoberáme sa v úvode tohto dielu s významoma úlohami elektrotechniky a ani s jej historickým vývojom. Tomuto neodmyslitelnému vstupu do štúdia základov elektrotechniky je určený úvod prvého dielu aj pre tie vedné a technické oblasti, ktorých fyzikálne základy sa naučíme poznávať až v tejto časti učebnice. Preto je potrebné zopakovať si už známe objavy z fyzikálneho oboru elektriny a magnetizmu, priekopníkov rozvoja vedy a techniky v tomto smere a prednosti elektrickej energie pre všetky oblasti spoločenskej výroby i služieb.
51
.40)
Z rovnice (3. zmenou
kapacity podlá rovnice (2.
Napätie zdroja musí byť preto stále pripojené, ale dodávaný prúd má
relatívne malú hodnotu len krytie tlmiacich účinkov činného odporu. dosadení úprave predchádzajúcej rovnice
£l)qC
dostaneme
C (F; £2, (2. Potom Rp= ZOI lebo LP||C
má stave rezonancie nekonečne veíkú hodnotu (vznikne ideálny paralel
ný obvod).
Po odpojení napätia zdroja prúd paralelných vetvách obvodu trvalo
nekmital, pretože činný odpor tlmí prúdové oscilácie podlá obr.
C cjIL L
u>tL2C 2
2 2
íOo- c
2__
Wo 2
a toho
M n
0,0 jtV 5
Porovnaním rovnice (2.40) vypočítajme a>0.Vykráťme štvorce napätia U2, dosaďme io„L dosaďme
— (ft}aL )2.40).41) Thomsonovým vzorcom vidíme, na
hodnotu rezonančnej frekvencie vplýva činný odpor obvodu.
Rezonančnú impedanciu obvodu )||C môžeme odvodiť tak, že
z vetvy urobíme duálový obvod RP||LP. Od
R 2
Thomsonovho vzorca odlišuje členom --^-7 pod odmocninou.22b. 2.
Pre danú frekvenciu dostaneme obvod rezonancie napr
