Vysokoškolská učebnica sa zaoberá výkonovými polovodičovými súčiastkami a rôznymi druhmi výkonových polovodičových meničov, určených pre jednosmerné aj striedavé elektrické pohony. Preberajú sa ich principiálne aj konkrétne schémy zapojení. Výklad sa opiera o matematické rozbory s príslušnými závermi a zhrnutím poznatkov. Autor sa čiastočne zameriava aj na dimenzovanie súčiastok meničov a čiastočne rozoberá vplyv elektrických pohonov s polovodičovými meničmi na energetickú sieť.Určená je predovšetkým poslucháčom elektrotechnických fakúlt. Na získanie základných poznatkov a prehľadu vo výkonovej elektronike môže poslúžiť aj študujúcim popri zamestnaní, poslucháčom iných fakúlt, ale aj inžinierom a ostatným záujemcom v praxi.
20)
a (3.23) bude
Tak, ako sme uviedli texte pred (3.235)).237)
sa hodnota id(0) zmení iá
.
Od okamihu njm pri usmerňovači nulovou diódou neplatí rovnica
(3.j.236) získame obraz prúdu
kde sme dosadili RAx.13), ale zanedbaní priepustného napätia asi nulovej dióde platí
vzťah
Pre čas kjm musí predpokladať, ijt) Laplaceova transformácia
má však podmienku, id(t) pre Preto vyriešime pomocou Laplace
ovej transformácie časovú závislosť prúdu posunutú vľavo čas njco túto
závislosť spätne posunieme vpravo, urobíme náhradu cot cot n.
Po pretransformovaní vzťahu (3.236)
h (P) =
iá(0) 1
(3.3 MOSTÍKOVÉ ZAPOJENIA 167
,a^ (3.235)
Usmerňovač nulovou diódou význam používať iba pri veľkých časových
konštantách LA/RA (í.3. pri relatívne veľkých induktívnych zložkách ná
hradného obvodu záťaže), kedy dostatočne uplatňuje nulová dióda.237), časovú funkciu posunieme spätne,
pričom cox dosadíme podľa vzťahu (3.24) hodnotu cp. Pri záťaži
RUj (í/, usmerňovač nulovou diódou neuplatňuje, nulovú diódu bez
akéhokoľvek pozorovateľného vplyvu možno vynechať. časová konštanta
veľká, prúd obvode nulovej diódy okamihu njco klesá pomaly čase
t (2/r -f- a^/co bude mať nenulovú hodnotu rovnakú ako čase afco
(neplatí teda (3. Pri spätnom posune
RÁid (3.
Časová závislosť prúdu spätnej transformácii základe vzťahov (3
