Vysokoškolská učebnica sa zaoberá výkonovými polovodičovými súčiastkami a rôznymi druhmi výkonových polovodičových meničov, určených pre jednosmerné aj striedavé elektrické pohony. Preberajú sa ich principiálne aj konkrétne schémy zapojení. Výklad sa opiera o matematické rozbory s príslušnými závermi a zhrnutím poznatkov. Autor sa čiastočne zameriava aj na dimenzovanie súčiastok meničov a čiastočne rozoberá vplyv elektrických pohonov s polovodičovými meničmi na energetickú sieť.Určená je predovšetkým poslucháčom elektrotechnických fakúlt. Na získanie základných poznatkov a prehľadu vo výkonovej elektronike môže poslúžiť aj študujúcim popri zamestnaní, poslucháčom iných fakúlt, ale aj inžinierom a ostatným záujemcom v praxi.
235)
Usmerňovač nulovou diódou význam používať iba pri veľkých časových
konštantách LA/RA (í.13), ale zanedbaní priepustného napätia asi nulovej dióde platí
vzťah
Pre čas kjm musí predpokladať, ijt) Laplaceova transformácia
má však podmienku, id(t) pre Preto vyriešime pomocou Laplace
ovej transformácie časovú závislosť prúdu posunutú vľavo čas njco túto
závislosť spätne posunieme vpravo, urobíme náhradu cot cot n.3 MOSTÍKOVÉ ZAPOJENIA 167
,a^ (3.23) bude
Tak, ako sme uviedli texte pred (3. pri relatívne veľkých induktívnych zložkách ná
hradného obvodu záťaže), kedy dostatočne uplatňuje nulová dióda.236)
h (P) =
iá(0) 1
(3.
Od okamihu njm pri usmerňovači nulovou diódou neplatí rovnica
(3.j.235)).237)
sa hodnota id(0) zmení iá
. Pri záťaži
RUj (í/, usmerňovač nulovou diódou neuplatňuje, nulovú diódu bez
akéhokoľvek pozorovateľného vplyvu možno vynechať.236) získame obraz prúdu
kde sme dosadili RAx.
Časová závislosť prúdu spätnej transformácii základe vzťahov (3.24) hodnotu cp.3.237), časovú funkciu posunieme spätne,
pričom cox dosadíme podľa vzťahu (3.
Po pretransformovaní vzťahu (3.20)
a (3. Pri spätnom posune
RÁid (3. časová konštanta
veľká, prúd obvode nulovej diódy okamihu njco klesá pomaly čase
t (2/r -f- a^/co bude mať nenulovú hodnotu rovnakú ako čase afco
(neplatí teda (3
