V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.
15), (23.30) exp (b'x)
je vlnová funkce, jež odpovídá odraženému vzruchu exponenciálně klesá.
Člen
(23. Podle obr.31a)
# =
dx dx
a pravé krajní stěně L)
(23. Obr. Jak jsme viděli kap.33) ,
Máme tedy
551
.32a) iAii •Am >
# n
dx dx
Dosazením i//u ipu (23.
í když i¡/n nekmitá, nepředstavuje tudíž pohybující částici kladnou kine
tickou energií, není hustota pravděpodobnosti „|2 nula: existuje určitá pravděpo
dobnost výskytu částice přehradě.7
je schematickým znázorněním vlnové funkce oblasti III, které nám může
pomoci představit hraniční podmínky.28) (23.
K výpočtu musíme stanovit hraniční podmínky pro i/r,, \j/u \{/m.4
(23. odrazu však dochází uvnitř přehrady, nikoli její
levé krajní stěně, takže přehrada konečné tloušťky dovoluje průchod zlomku P
počátečního svazku částic. 23.7 tyto podmínky znamenají, každé
stěně přehrady musí mít vlnové funkce vně uvnitř nejenom stejnou hodnotu, ale
i stejnou směrnici, takže dokonale spojují. Částice, která neodrazí druhém konci
přehrady, zde vystupuje oblasti III stejnou kinetickou energií jakou měla
původně, její vlnová funkce bude t/>„„ neboť částice pokračuje nerušeném pohybu
ve směru limitě nekonečně široké přehrady t¡/m odkud plyne, všechny
dopadající částice odrážejí. Uvnitř přehrady část vzruchu odrazí a
(23. musí být jak \j/,
tak její derivace všude spojitá.23.21) těchto vztahů dostaneme
(23.29) exp(-fe'x)
je exponenciálně klesající vlnová funkce, jež odpovídá neoscilujícímu vzruchu,
který šíří směrem doprava přehradou.28) i/rn exp —b'x) exp (b'x) . 23. levé krajní stěně přehrady 0)
je tedy
(23
