Úvod do moderní fyziky

| Kategorie: Kniha Učebnice  | Tento dokument chci!

V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.

Vydal: Academia Autor: Arthur Beiser

Strana 487 z 627

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Rozšíření tohoto rozboru reálné trojrozměrné struktury vede Brilloui- novým zónám obr. Příčina druhého jevu skoro stejně jednoduchá.8) Elektron krystalu, kde nja, mřížkou prakticky neinteraguje vztah (20. 20.lovou mřížkou libovolném směru.5 Vznik zakázaných pásů Význam Brillouinových zón začíná být zřejmý, zkoumáme-li energie elektronů každé zóně. 20. bodě nja dvě hodnoty, nichž menší náleží první Brillouinově zóně větší druhé zóně. Při 7 c/a elektronům difrakce brání pohybu ve směru nebo Čím více převyšuje n/a, tím omezenější jsou možné směry pohybu, sin 45° nja 21/ 2Jt/a, kdy dochází difrakci elektronů při diagonálním pohybu mřížkou. 20. 20. Obr. Mezi možnými energiemi první druhé Brillouinově zóně E = h2k2 2m 490 . 20. V terminologii částic však difrakci dochází důsledku interakce elektronu perio­ dickým útvarem kladných iontů, jež obsazují mřížové body; čím silnější tato interak­ ce, tím více energie elektronu ovlivněna. Poněvadž energie takového elektronu závisí k2, jsou čáry konstantní energie (ekvienergetické čáry) dvojrozměrném fc-prostoru prostě kruhy konstantího k jako obr.16. než případě volné částice.13.17 ukazuje závislost ve směru Blíží-li nja, roste pomaleji než h2k2j2m, tj. Další Brillouinovy zóny lze konstruovat stejným způ­ sobem. Ve druhé Brillouinově zóně jsou elektrony hodnotami nja 2nja pro elektrony pohybující směru rozsahem možných hodnot zužujícím pro směry blížící diagonále. rostoucím jsou čáry konstantní energie stále hustěji rozložené a také stále více deformované. Energie volného elektronu souvisí jeho hybností vztahem a tedy jeho vlnovým číslem k (20. Příčinou prvního jevu pouze závislost k2. Oblast fc-prostoru, kterou mohou elektrony malým obsazovat, aniž podléhají difrakci, nazývá první Brillouinovou zónou ukazuje obr. Čím blíže elektron hranici Brillouinovy zóny fc-prostoru, tím blíže difrakci reálné krystalové mřížce.15.14. 20. Na obrázku také druhá Brillouinova zóna, jež obsahuje elektrony nja, které nespadají první zóny které přesto mají dostatečně malé vlnové číslo, aby nedocházelo difrakci soubory diagonálních atomových rovin obr.8) platí