V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.
16.33)
K výpočtu g(u) du, počtu kvantových stavů, jež jsou dispozici elektronům
Pro nerelativistické elektrony je
p2 1/2 du
469
. Molární specifické teplo elektronů tudíž mělo být
cv .32)
i >
exp (a) exp (u,/fcr) 1
Místo diskrétního rozdělení (19. Proč?
Abychom vysvětlili nečekaně nízká specifická tepla kovů, musíme podrobněji
prozkoumat statistické chování elektronového plynu. Chovají-li tyto elektrony jako molekuly ideálním plynu,
měl každý nich průměru ffcT kinetické energie elektrony kovu měly
energii
a celkové specifické teplo kovu při teplotě nad Debyeovou teplotou mělo být
Ve skutečnosti ovšem při vysokých teplotách 3R, čehož usuzujeme, že
volné elektrony vlastně specifickému teplu nepřispívají. můžeme mít
podezření, takový plyn chová jako systém Fermiho částic, tedy splňuje Fermi-
ho-Diracovu statistiku; také skutečně pravda.6
volných elektronů kovech. diskuse kap.32) vhodnější vyšetřovat spojité rozdělení energie
elektronů, takže rozdělovači zákon pak zní
(19.19.4 jsme zjistili, závislosti
na hybnosti je
Ue T
na kmol. Korespondence přesná, poněvadž pro elektrony existují
dva možné spinové stavy, +■£ což zdvojnásobuje počet odpovída
jících buněk fázového prostoru stejně jako existence dvou možných směrů polarizace
pro jinak identické fotony fotonového plynu.
(19. odst. typickém kovu přispívá každý atom společnému
„elektronovému plynu“ jedním elektronem, takže jedné kilogrammolekule 0
volných elektronů. Fermiho-Diracův rozdělovači
zákon pro počet elektronů n,- energií je
s energiemi mezi du, užijeme stejné úvahy jako pro fotonový plyn při záření
absolutně černého tělesa
