V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.
Výsledek (9.5 Orbitální kvantové číslo
Interpretace orbitálního kvantového čísla poněkud méně zřejmá. Rozpor odstranit touto
úvahou9-2). Pozn.21) ^je správný, neboť vztahy mezi klasickými
veličinami kvantovými středními hodnotami jsou určitých podmínek stejné (srv. Požadujeme tedy, aby bylo
(9. rec.
213
. Podívejme na
diferenciální rovnici pro radiální část R(r) vlnové funkce i/
/
:
r \_ři \4TC£0r j
Tato rovnice týká výhradně radiální složky pohybu elektronu, tj.20) hned užívá klasického výrazu
pro kinetickou energii.
Potenciální energie elektronu elektrostatická energie
v *2
4ne0r
Tudíž celková energie elektronu je
E ^rad ovb Trad Torb ------- .
4ne0r
Dosazením tohoto výrazu rovnice (9.9. Přesto ještě celková energie elektronu, cel
ková energie zahrnuje kinetickou energii orbitálního pohybu elektronu, který by
neměl mít jeho radiálním pohybem nic společného. Ehrenfestovu
větu učebnicích kvantové mechaniky).5
Kvantování energie elektronu atomu vodíku tudíž dáno hlavním kvantO'
vým číslem n. Kinetická energie elektronu dvě části: ^rad odpovídající jeho
pohybu směrem jádru nebo jádra, Torb odpovídající jeho pohybu kolem jádra.14) dostaneme uspořádání
Zruší-li navzájem poslední dva členy uvnitř hranaté závorky této rovnici, budeme
mít jsme chtěli: diferenciální rovnici pro R(r), která obsahuje výhradně funkce
polohového vektoru.20)
2mr
9'2) Argument podán zjednodušeně vztahem (9.
9. jeho pohybu
směrem jádru nebo jádra. Podle kvantové mechaniky bylo třeba vyjít operátoru kinetické
energie příslušné střední hodnoty
