Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
69)
. Pozoruhodná vlastnost, že
R nezávisí specifickém odporu země, souvisí rozpornými tendencemi
Joulových ztrát nerovnoměrnosti hustoty proudu zemi.63). V
mezním případě /—» soustředil proud zemi pod vodičem limitně
slabé vrstvě povrchu země (nebo podle Rúdenbergovy koncepce spodní
polovině válce poloměru takže magnetický tok zemi neexistoval).67) dostaneme pro činný odpor jednotku
délky při ustáleném střídavém proudu
Obě rovnice (12. Závislost ígna kmitočtu odůvodňuje tím, při stoupajícím kmitočtu
roste stupeň nerovnoměrnosti rozložení hustoty proudu.66) (12. ZEMĚ JAKO VODIČ USTÁLENÉHO PROUDU 387
proudovém vláknu umístěném tenké vrstvě povrchu země (obr.68)
R lg= n2flO Hz
a obdobně indukčnost jednotku délky respektující proud zemi
(12.12.
A u(h, t)= go(h, (12. 12.65)
čili při uvážení rovnice (24)
( 12.- ji/ Il)/1 (12.68), (12.2.
Naproti tomu indukčnost závisí jak kmitočtu, tak měrném odporu země.3b) bude
na jednotku délky (x= platit
Porovnáním rovnic (12. 12.66)
Současně však lze pro uvedený úbytek napětí psát
A«(A, lgie+ lls-^\ kde /ge
takže
A l/(A 1.69) platí při splnění podmínek, uvedených rovnice
(12.67)
resp
