Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
magnetická indukce, jež funkcí polohového
vektoru času kde o(r, hustota proudu zemi, jež funkcí týchž
nezávislých proměnných. dosazení předchozích výrazů rovnice (12.34)
L )
kde dr(l) vektorelement oběhové křivky (r), vektorelement soumez-
né oběhové křivky '(r d/(r) plošný vektorelement mezi uvedenými
křivkami., lineární válcový vodič nalézal nekonečném
prostoru spojitě vyplněném prostředím podle předpokladů (od něhož by
byl izolován tenkou vrstvou dielektrika), byly silokřivky zřejmě soustřednými
kružnicemi ležícími rovinách kolmých ose vodiče středem této ose.12.
Jelikož fyzikální skutečnost této představě neodpovídá, nemohou být magnetické
silokřivky kružnicemi: tedy tvar obecné (prostorově časově proměnné)
indukční linie dán uzavřenou rovinnou křivkou (r), jejíž určitá část d(r)
leží dielektriku zbývající část r{r nalézá zemi.
Nejprve vyjádříme
B '(ľ d(/ d/) {dl d2/)
a obdobně
B (r, dr(l) (r, d/, i(r, d/(r) o{r, df(r)
kde
df(ř) dl
a kde resp. případě.34) bude
<j>[B (r', (r, /)] d/+ o(r, dr
L )
kde však
B (r', d,B(r, )
B d2/= (r, dtB (r, t)} d2l
takže provedení vyznačených integrací zanedbání infinitesimálního členu
druhého řádu rezultuje rovnice
L d,B(r, (r, [io(r, t)L z(r) dr
. ZEMĚ JAKO VODIČ USTÁLENÉHO PROUDU 379
Tvar magnetických silokřivek je, jak známo, podmíněn prostorovým průběhem
vektorového potenciálu vyvolaného proudem vodiči odpovídajícím proudo
vým polem zemi.
Pro cirkulaci (oběh) podél dvou soumezných indukčních čar (r, t),
B (r' dr) platí smyslu integrální formy příslušné Maxwellovy rovnice
<j> (r, <j) (r, t)d r(l) i(r, df(r) (12.2
