Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
209)
S2= P2+]Qz= g2\am- r\ú_-p (a2- (6.6.211)
.206) (6.207) dostaneme
Ä, )Q1= 1^/?—0 \ô_~P= i?-/S (a1- 1)
(6.210)
Činnú jalovú zložku výkonu začiatku konci vedenia vyjadríme
pomocou goniometrických funkcií argumentov komplexných veličín. VÝKONOVÉ POMERY STRATY DIAĽKOVÉHO PRENOSU 179
Komplexné konštanty štvorpólu označme ďalších vzťahoch verzorovom
tvare argumenty označme takto
A B\jH C=C\x_ D\ô_
Pri rozbore výkonov konci vedenia považujeme fázor napätia konci za
vzťažnú uhlov, čoho vyplýva
u2=u2[o
a fázor napätia začiatku
Ut . Takto dostá
vame činný výkon začiatku vedenia
Pi cos —ú-@) g1cos —p) (6.
Pri výpočte výkonov začiatku vedenia považujeme vzťažnú fázorov
fázor napätia začiatku, tohto predpokladu vyplývajú vzťahy
ř/, t/, U2= U2[^ ů
Použitím uvedených vzťahov vyjadrením napätí absolútnych hodnotách
dostávame vzťahy
S, (6-206)
S2= P2+ )Q2= (6.207)
Kvôli prehľadnosti výrazov zaveďme označenia
UtU2
B r
rPn
^ g1\ (6.208)
|a_-0 g2\a_—fi a2- 2
Dosadením týchto skrátených symbolov rovníc (6.11
