Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
6.
Pri výpočte výkonov začiatku vedenia považujeme vzťažnú fázorov
fázor napätia začiatku, tohto predpokladu vyplývajú vzťahy
ř/, t/, U2= U2[^ ů
Použitím uvedených vzťahov vyjadrením napätí absolútnych hodnotách
dostávame vzťahy
S, (6-206)
S2= P2+ )Q2= (6.207)
Kvôli prehľadnosti výrazov zaveďme označenia
UtU2
B r
rPn
^ g1\ (6.211)
.209)
S2= P2+]Qz= g2\am- r\ú_-p (a2- (6. Takto dostá
vame činný výkon začiatku vedenia
Pi cos —ú-@) g1cos —p) (6.208)
|a_-0 g2\a_—fi a2- 2
Dosadením týchto skrátených symbolov rovníc (6. VÝKONOVÉ POMERY STRATY DIAĽKOVÉHO PRENOSU 179
Komplexné konštanty štvorpólu označme ďalších vzťahoch verzorovom
tvare argumenty označme takto
A B\jH C=C\x_ D\ô_
Pri rozbore výkonov konci vedenia považujeme fázor napätia konci za
vzťažnú uhlov, čoho vyplýva
u2=u2[o
a fázor napätia začiatku
Ut .210)
Činnú jalovú zložku výkonu začiatku konci vedenia vyjadríme
pomocou goniometrických funkcií argumentov komplexných veličín.206) (6.11.207) dostaneme
Ä, )Q1= 1^/?—0 \ô_~P= i?-/S (a1- 1)
(6
