Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
25) pre rýchlosť šírenia vlny pre
ideálne vedenie
V fkm/s^ (6'85)P L'iC'i
Dĺžka vlny ideálneho vedenia použitím vzťahu (6.13) pri vedení, kde pri
zanedbávaní skinefektu čiže magnetického pola vnútri vodiča vyplýva, že
y2= »2L C,
Z fyziky teoretickej elektrotechniky vieme, že
L,C otice, =
JT q
= 10-i2prer [S2/km2] (6.----- [km/s]
3,33 10“6V/irer V(ATeT
Potom bude pri vonkajších vedeniach
pt tiež £r= 1,
.136 VEDENIA PRIESTOROVO ROZLOŽENÝMI PARAMETRAMI
admitancie jB, [S/km] zredukuje čisté imaginárnu veličinu =
= jBt.
v ----------------- .88)
Z tohto vzťahu vyplýva rýchlosť vlny
1 300 000 .84)
Z tohto vzťahu vyplýva úprava rovnice (6.83)
Z toho vyplýva, pri bezstratovom vedení odpadáva koeficient tlmenia,
napäťové, prúdové iné veličiny zachovávajú svoju velkosť mení iba fáza, j. Preskúmajme teraz, aké vlastnosti takéhoto ideálneho vedenia!
Koeficient šírenia vín zredukuje na
y VjítfL, jcvC, wVLiC, j(3 [l/km] (6.86)
Vlnová impedancia stáva reálnou veličinou
z [Q1 (6S7)
Z definície súčiniteľa šírenia vlny (6.26) bude
2 jz
A= vT=-^- 2n/coVL,C, [km] (6.
fázová konštanta
(í wVLiCi [rad/km] (6
