Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
61) bude konci vedenia
a odrazená vlna podľa vzťahu (6. Druhý toho vyplývajúci záver je, fázový
posun medzi napätím prúdom bude celej dĺžke vedenia konštantný.71)
Pre bezodrazové. Pre prúdy platia
vzťahy (6. Chod vedenia, keď impedancia záťaže rovná vlnovej impedancii
Tento stav prevádzky považuje čisto energetickej stránke optimálny. uvedených vzťahov vyplývajú rovnice pre
bezodrazové dlhé vedenia mieste vzdialenom konca
f/xb= U2crx= U2e“ emx (6. Odraz skutočnosti nie je.
Z2- „
0 z,+zv
Postupujúca vlna napätia podľa vzťahu (6.70)
/ xb= ei^ (6. VLNOVĚ ROVNICE PRI RÔZNYCH STAVOCH ZAŤAŽENIA 131
Diagram napätí pri chode vedenia nakrátko tvaru podobá diagramu
prúdu pri chode vedenia naprázdno, naopak, diagram prúdu pri chode nakrátko
sa podobá tvaru diagramu napätí pri chode naprázdno, konečne vyplýva z
fyzikálnej inverzie tohto javu.
Vektorové zobrazenie napätí prúdov (hodogram), vyplývajúci vzťahov
(6.63) (6.62)
a takto existuje len postupujúca vlna.
/
6. 6.64) opäť
/--'•rhr'- 0
ako dôkaz, nenastáva odraz prúdu.h.d.
. V
takomto prípade, keď Z2= Zv, bude U2= /2ZVa odrazový činiteľ rovná nule,
odraz nenastáva.11.70) (6.71) nasledujúcom obr.dlhé vedenie platí, keďže Z2= ZV, tak UJIX= čiže na
hociktorom mieste vedenia bude podiel efektívneho napätia efektívnemu
prúdu rovnať vlnovej impedancii.64
