Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
VLNOVÉ ROVNICE PRI RÔZNYCH STAVOCH ZAŤAŽENIA 127
U2= U0(l+ (6. Chod homogénneho vedenia naprázdno
Keď konci vedenia nie pripojený spotrebič, tak keďže U2=Z 2I2,
musí byť °°.60).65)
Podobný vzťah platí pre efektívnu hodnotu zaťažovacieho prúdu.
Koeficient odrazu (vzťah (6. Podľa týchto vzťahov nakreslený hodogram dlhého
vedenia obr. 6.65), podfa ktorej
U2= U0&= Uo(l +ff) Uo2 U2
Postupujúca vlna prúdu pri chode naprázdno bude konci vedenia podľa vzťahu
(6.6.6. to
analogické, formálnej stránke odlišné vyjadrenie, ako sme uviedli vo
vzťahoch (6.50) konci vedenia
“ 2
Odrazená (spätná) vlna napätia konci vedenia
1 U2
Uo=U2
1+ 2
Efektívna hodnota napätia bude teda konci vedenia podľa vlnového
vyjadrenia
U2= 2,
čo plne vyhovuje rovnici (6.44)) bude
Z ,
0 z2+zv
Postupujúca vlna napätia podľa vzťahu (6.55)
/„ --
a spätná (odrazená) vina prúdu konci vedenia (vzťah (6.57))
.
6.62.
Exponenciálne špirály postupujúcej zložky spätnej zložky tak pri napätí (plné
čiary), ako pri prúde (čiarkované čiary), možno spočítať tvoria efektívne hodnoty
napätia prúdu konci ľubovoľnom vzdialenom mieste (x) konca.59) (6.8
