Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
6.57))
.65)
Podobný vzťah platí pre efektívnu hodnotu zaťažovacieho prúdu. Podľa týchto vzťahov nakreslený hodogram dlhého
vedenia obr. to
analogické, formálnej stránke odlišné vyjadrenie, ako sme uviedli vo
vzťahoch (6.60).55)
/„ --
a spätná (odrazená) vina prúdu konci vedenia (vzťah (6.44)) bude
Z ,
0 z2+zv
Postupujúca vlna napätia podľa vzťahu (6.8. 6.
Koeficient odrazu (vzťah (6.59) (6.
Exponenciálne špirály postupujúcej zložky spätnej zložky tak pri napätí (plné
čiary), ako pri prúde (čiarkované čiary), možno spočítať tvoria efektívne hodnoty
napätia prúdu konci ľubovoľnom vzdialenom mieste (x) konca.62. Chod homogénneho vedenia naprázdno
Keď konci vedenia nie pripojený spotrebič, tak keďže U2=Z 2I2,
musí byť °°. VLNOVÉ ROVNICE PRI RÔZNYCH STAVOCH ZAŤAŽENIA 127
U2= U0(l+ (6.6.50) konci vedenia
“ 2
Odrazená (spätná) vlna napätia konci vedenia
1 U2
Uo=U2
1+ 2
Efektívna hodnota napätia bude teda konci vedenia podľa vlnového
vyjadrenia
U2= 2,
čo plne vyhovuje rovnici (6.65), podfa ktorej
U2= U0&= Uo(l +ff) Uo2 U2
Postupujúca vlna prúdu pri chode naprázdno bude konci vedenia podľa vzťahu
(6.6
