Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
44)) bude
Z ,
0 z2+zv
Postupujúca vlna napätia podľa vzťahu (6.65), podfa ktorej
U2= U0&= Uo(l +ff) Uo2 U2
Postupujúca vlna prúdu pri chode naprázdno bude konci vedenia podľa vzťahu
(6. to
analogické, formálnej stránke odlišné vyjadrenie, ako sme uviedli vo
vzťahoch (6. 6.55)
/„ --
a spätná (odrazená) vina prúdu konci vedenia (vzťah (6.62.65)
Podobný vzťah platí pre efektívnu hodnotu zaťažovacieho prúdu.6.
Koeficient odrazu (vzťah (6.6.50) konci vedenia
“ 2
Odrazená (spätná) vlna napätia konci vedenia
1 U2
Uo=U2
1+ 2
Efektívna hodnota napätia bude teda konci vedenia podľa vlnového
vyjadrenia
U2= 2,
čo plne vyhovuje rovnici (6.
Exponenciálne špirály postupujúcej zložky spätnej zložky tak pri napätí (plné
čiary), ako pri prúde (čiarkované čiary), možno spočítať tvoria efektívne hodnoty
napätia prúdu konci ľubovoľnom vzdialenom mieste (x) konca.59) (6. Podľa týchto vzťahov nakreslený hodogram dlhého
vedenia obr. VLNOVÉ ROVNICE PRI RÔZNYCH STAVOCH ZAŤAŽENIA 127
U2= U0(l+ (6.
6.8.57))
. Chod homogénneho vedenia naprázdno
Keď konci vedenia nie pripojený spotrebič, tak keďže U2=Z 2I2,
musí byť °°.60)
