Stručné základy elektrotechniky vykonaly dvěma vydáním i kus dobré průkopnické práce. Vznikly z mé potřeby ku přednáškám na vysoké škole stavebního inženýrství při vysokém učení technickém v Praze a na vysoké škole báňské v Příbrami. Že kniha byla oblíbená i na vyšších školách průmyslových, ba jako spis pro rekapitulaci před zkouškami z obecné elektrotechniky na elektrotechn. fakultě pražské, mi bylo mnohokráte prokazováno.
Autor: Václav Pošík
Strana 27 z 500
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
Označíme-li
jednotlivé kapacity C2,
budou příslušná napětí jim od
povídající =
Ci 2
Vyjdeme-li naopak dru
hého vodiče, nabitého množ
stvím —•Q, štěpí toto el. zařízení. Poněvadž uspořádání vodičů souměrné, je
potenciál prvního vodiče druhého E.neboť jest uložen zemi, kterou lze považovati ohromný
vodič, ovlivňující všechna naše el.
Mimo víme, potenciál pláště V3— E.
Dáme-li jednomu obou vodičů náboj jeho část
+ váže druhém vodiči náboj kdežto zbývající
částí náboje vázáno
množství Q2na přilehlé části
olověného pláště.
Na olověném plášti obě množství neutra
lizují plášť zůstává bez napětí, jeho potenciál nulový
(jako země).
zrcadlovým obra
zům obou vodičů,
jež nám nahrazují
obě půlky pláště
s jejich náboji;
dvojvodiěový ka
bel tedy vlastně
zařízení čtyřvodi-
čové (viz obr.
Při obecném řešení tohoto případu poznáme, správné
mu výsledku do
jdeme jen tehdy,
přihlížíme-li el.
množství jež váže
+ prvním vodiči, na
-—Q2, které váže (?2na plášti.
Ze symetrie uspo
řádání plyne: Q1= Qit Qs, V4, V2= V3. 5).
Označíme-li náboje prostě vypo
čteme postupem dříve naznačeným, potenciál nějakého bodu,
