Stručné základy elektrotechniky vykonaly dvěma vydáním i kus dobré průkopnické práce. Vznikly z mé potřeby ku přednáškám na vysoké škole stavebního inženýrství při vysokém učení technickém v Praze a na vysoké škole báňské v Příbrami. Že kniha byla oblíbená i na vyšších školách průmyslových, ba jako spis pro rekapitulaci před zkouškami z obecné elektrotechniky na elektrotechn. fakultě pražské, mi bylo mnohokráte prokazováno.
Autor: Václav Pošík
Strana 15 z 500
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
pole, str. Posun síla jsou úměrné elektrickému množ
ství. Elektrické pole. Podle Faradaye Maxwella mluvíme di-
e tric Isolující prostředí tedy ocitá pod
skutečným tlakem, způsobeným volným elektrickým množ
stvím; rostoucím el. (průboje).
Nejslabší místo isolátorů jimi nejvíce namáháno, je
v největším nebezpečí zv. Elektrický potenciál. množstvím poroste tento tlak. tric poli
volných elektronů (podobně viz magn. pole. silo vky,
. 55.Jestliže volné elektrony povrchu vodiče hledí odpuditi
každý elektron nejdále, jistě zapůsobí elektrony ne
vodiče, jsoucí bezprostřední blízkosti tohoto povrchu. tedy důle
žité znáti tyto síly, vyvolané elektrickými poli, právě
cílem praktické elektrostatiky. Takový vodič působí tedy elektrický tlak okolní
isolační prostředí; síly působící posun atomech vykonají
práci, která tudíž nashromážděna isolátorů jež opět
získá, zmizejí-li síly el. polí zapotřebí zakreslit zv.
K apacita. množství klidu (statickou
elektřinu). Jenže
u isolátorů mohou elektrony pohybovati pouze uvnitř
atomu; nastane tedy posun elektronů nejdále, kdežto
proton bude tomto atomu přitahován vnějšími volnými
elektrony.
Technikovi nevyhovuje Coulombův zákon tvaru daném
rovnicí (1) proto nutno tuto rovnici přetvořiti jeho prak
tické potřebě. pole nimi dielektrický posun.
3.
Y předešlém článku jsme poznali, celé okolí nabitého
vodiče stavu pěti; mluvíme zv. pole, lze ovlivniti tvar el. ním se
shledáváme tedy každého elektrického vodiče provozu,
neboť nekonečně malém časovém úseku můžeme elektrický
proud považovati volné el. Místa kolem nabitého vodiče, kde jsou tytéž síly tytéž
posuny, nazýváme plochami téhož potenciálu (viz dále) čili
p nebo lad Jsou
zřejmě závislé tvaru nabitého vodiče, jehož povrch také
plochou ekvipotenciální; naopak lze říci: tvarem kovového
tělesa, vloženého clo el.
V různých místech okolo vodiče máme různě veliké síly.). úplné
mu zobrazení el
