... čas, kdy tato publikace vznikla, je ve znamení pokračujících dynamických změn v energetice. Energetika jako celek, nejen výroba, přenos a distribuce elektřiny, na které se zaměřuje tato edice odborných publikací, je ovlivňována zásadními událostmi. Plně se otevřel trh s elektřinou a plynem, stále narůstá podíl obnovitelných zdrojů na výrobě elektřiny, mění se a vyhraňují postoje k jaderné energetice. V rámci Evropy se stále více diskutuje o využití primárních zdrojů i paliv, rostou nároky na přenosovou soustavu.
6.3 Rozhraní kabel venkovní vedení
Opačnou situací vlnové rozhraní přechodu prostředí menší vlnovou
impedancí prostředí velkou vlnovou impedancí Zv1 Zv2. Díky tomu bude místě připojení vedení ideálnímu zdroji
dvojnásobné napětí (Obr.
Zv1
Zv2
irip
it
up
ur ut
Obr. 6.4 Vedení konečné délky naprázdno
Vedení naprázdno reprezentováno rozhraním mezi vlnovou impedancí
vedení Zv1 nekonečně velkou impedancí rozpojeného konce vedení Zv2 .5.10) jasně patrno, jak namáháno přepětím. Napěťová vlna prostupující kabelu téměř
dvojnásobkem vlny dopadající rozhraní.
.
To znamená, vlna napětí prostupující druhého prostředí má
dvojnásobnou amplitudu.
Činitelé odrazu prostupu popisující toto rozhraní mají hodnoty
pro napětí 1lim
v2v1
v12v
U
2v
ZZ
ZZ
Z
2
2
lim
v21v
v2
U
v2
ZZ
Z
Z
,
a pro proud 1lim
v2v1
2vv1
I
2v
ZZ
ZZ
Z
0
2
lim
v21v
v1
I
v2
ZZ
Z
Z
. 6.201
6.5. Poměr obou
impedancí Zv2 Zv1 činitelé odrazu prostupu:
napětí
5
4
9
9
v1v1
v11v
U
ZZ
ZZ
,
5
9
9
18
v2v2
v2
p
t
U
ZZ
Z
u
u
,
a proudu
5
4
9
9
v1v1
1vv1
I
ZZ
ZZ
,
5
1
9
2
v2v2
v2
p
t
I
ZZ
Z
i
i
. Stejné poměry budou rozhraní vedení ideální zdroj
napětí (Zi ).10: Poměry rozhraní kabel venkovní vedení
6.11). grafického znázornění poměrů
na tomto rozhraní (Obr.
Napěťová proudová vlna, které přecházejí druhého prostředí, mají stejné
znaménko jako vlna příchozí
