23.ine dříve říkali v
nélio, točí-li smě-
rrm šipky, stoupá
ala proudu na
bude poloze II.
23. Kývadío též dvě polohy (pravou
a levou) rychlostí rovnající nule jaksi dvě maximální
rychlosti nejnižším bodě sice jednu při pohybu klidu ze
strany pravé podruhé při pohybu klidu strany levé. opět bez
proudu této po
loze nejsou »ře-
z.)
Síla takto vzbuzeného proudu závisí síly magnetismu, od
účinné délky uzavřeného vodiče rychlosti pohybu vodiče (obr.
Miignet podkovitý, mezi jehož póly pohybuje rámec kovový, to-
■ <:i okolo osy 00. Rámec ten prochází jednou vlivem pólu
ľ ladného podruhé vlivem pólu záporného rámci čili jak
l'.
Představme nyní úpravu tak, jak naznačeno obr. 22. 22. (Má se
lo právě tak jak kývadlem.
Mysleme nyní výše popsaný uzavřený vodič uchopený po
li Jiovaný těsně okolo magnetu tak, aby silokřivky tímto vodičem
byly jaksi protínány. Bez
železného jádra induktoru kladl dlouhý vzduchový prostor mezi
póly stroje magnetismu značný odpor, kterýž vložením železného
.iny
* žádné silo-
křivky), dalším
pohybu vzniká o-
pét proud, ale prou
dí opačným smě
rem, nabude svého
vrcholu poloze IV. Pod účinnou délkou rozumí ona délka tobě vodiče, na
kterou magnetismus působí. sice: doka-
v. Jakmile
prestane pohyb neb magnetismus přestane vznikání proudu.2»
uzavřeném vodiči není poloze proudu žád-
Obr. d). Tedy: čím silnější magnetismus, čím
delší účinný kus vodiče čím větší rychlost, tím silnější proud.ule vodič dosti vzdálen (prakticky), rovná síla proudu nule,
■ blíže magnetu, tím silnější proud bezprostřední blízkosti
ilnstoupí svého vrchole při vzdalování klesá zmizí.
Pro vyrobení dosti silného proudu různým účelům prakti
ckým nestačí jeden rámeček drátu poměrně malé délce, nýbrž
použije možno velký počet jich, čili použije značna délka
drátu, jenž navinuje buben sice vůli zvýšení účinku na
buben neb prsten železný, složený tenkých železných plechů. ubývá, poloze úplné zaniká. Magnetický vliv toto protínání vzbu-
n)< uzavřeném vodiči elektrický proud obr.
• vého vrchole, po
lom klesá po
loze III
