Svorkové napátie zdroja teda rozdělí odporoch priamo úmerne vel’-
kostiam odporov:
f U2— R2.
71
.
4. uzavretom jednodu
chom okruhu odpory spo
jené sebou.
Výsledný odpor jednodu
chého okruhu rovná súč-
tu sériové spojených odpo
rov (obr. (Spomeň kapitolu 5!)
1.
Ak berieme úvahy vnútorný úbytok napátia zdroja, platí:
Elektromotorická sila zdroja vnútorný tibytok súčet vonkajších úbytkov,
E . Kirch-
hoffovho zákona:
U 2,
I 2,
R R2.
Z I.
Obr. 65). neberieme úvahy vnútorný odpor zdroja, platí:
Svorkové napátie zdroja súčtu úbytkov napátia.
Porovnaj uvedené odstavce druhého KirChhoffovho zakona odstav-
cami prvého zákona Kirchhoffovho kapitole 7.R 27(± U). Kirchhoffov zákon
znie takto:
V uzavretom okruhu algebraický súcet úbytkov napatí (I.
n . Výsledný od
por dostaneme II.R rovná alge
braickému súčinu elektromotorických sil.
Ak nevšímáme vnútorné odpory zdrojov, tak namiesto píšeme U.
3.R 27(± E).
£ I. přetlačí elektromotorická sila dvoma
vonkajšími odpormi R2rovnaký prúd ktorý vytvoří odporoch úbytky
napátia U1a U2.
2.jednoduchom okruhu obr. Každý odpor alebo každá časť jednoduchého okruhu rovnaký prúd I. Rovnaký prúd vyvolá nerovnaké ribytky (straty) napátia ne-
rovnakých odporoch R1a i?2.
I 1
I ,
Čím odpor váčší, tým ňom váčší úbytok napátia pri sériovom spojení
odporov. 65.
Ak jednoduchý okruh viac zdrojov viac odporov, II
