saturační proud diody protékající proud. silně dopovaných přechodech může být elektrické pole tak silné až
107 V/cm ruší vazby elektronů, což kvantová teorie modeluje tzv.
Jednocestný usměrňovač
Obr.2-2
54
.
vého
proudu.tomto případě tečou pouze velice malé proudy minoritních nosičů tyto proudy pro větší
V prakticky jeho velikosti nebudou závislé.
Toto tedy vysvětlení základních fyzikálních dějů přechodu čili
v
2.
b/ V
oblasti dochází k
vzrůstu proudu.
Reálná dioda oproti ideální liší hlavně dvou oblastech :
a/ oblasti přímého směru pro velké proudy přestává být charakteristika exponenciální blíží
se spíše lineární závislosti.1 )
kde přiložené napětí náboj elektronu Boltzmanova konstanta teplota ve
°K, tzv. tunelovým
jevem objevil Zener toho název Zenerovy diody pro oba typy. Charakteristika zobrazena na
dalším obrázku spolu charakteristikou reálné diody. 2.2.2 Polovodičové diody
Ideální charakteristiku polovodičové diody možné odvodit tvaru
r ^
= 2. Příčiny jsou způsobeny konečnými odpory kontaktů diody a
vysokou injekcí minoritních nosičů tedy změnou počtu nosičů majoritních
