b/ V
oblasti dochází k
vzrůstu proudu.2.2 Polovodičové diody
Ideální charakteristiku polovodičové diody možné odvodit tvaru
r ^
= 2. 2. Příčiny jsou způsobeny konečnými odpory kontaktů diody a
vysokou injekcí minoritních nosičů tedy změnou počtu nosičů majoritních. tunelovým
jevem objevil Zener toho název Zenerovy diody pro oba typy. silně dopovaných přechodech může být elektrické pole tak silné až
107 V/cm ruší vazby elektronů, což kvantová teorie modeluje tzv. Charakteristika zobrazena na
dalším obrázku spolu charakteristikou reálné diody. saturační proud diody protékající proud.
Reálná dioda oproti ideální liší hlavně dvou oblastech :
a/ oblasti přímého směru pro velké proudy přestává být charakteristika exponenciální blíží
se spíše lineární závislosti.
Jednocestný usměrňovač
Obr.
vého
proudu.
Toto tedy vysvětlení základních fyzikálních dějů přechodu čili
v
2.tomto případě tečou pouze velice malé proudy minoritních nosičů tyto proudy pro větší
V prakticky jeho velikosti nebudou závislé.1 )
kde přiložené napětí náboj elektronu Boltzmanova konstanta teplota ve
°K, tzv.2-2
54
