Přednášky a cvičení z předmětu Elektrotechnika I a II ve třetím a čtvrtém semestru I

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Strana 49 z 128

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
1. 2.8 ) Uvažujme velikost difuzního proudu pro případ germania typu. Prvnímu typu proudu říkáme proud driftový /unášivý/ druhý typ proud difuzní. 51 . Bude-li např.E, Obr.1-11 . Může být jenom proud driftový, to znamená v ukázat, podmínkou nulového výsledného proudu to, Fermiho úroveň celém systému je konstantní.7 ) ( 2. 2. našem případě zatím neuvažujme žádné elektrické pole, ale máme zřejmě nenulový gradient koncentrace jak elektronů tak děr.1. 1017 cm-3 1010 cm-^ dít vzdálenosti 10-4 mm, bude proudová hustota podobně pro díry / d 1017- 10 J" l’6 '10100' T7P —1,6-10' cm2 V že nutně musí téci proud opačného smyslu stejně veliký.1-10 V polovodiči vzniká elektrický proud tam, kde přítomno elektrické pole nebo tam, kde existuje nenulový gradient koncentrace nosičů. Difuzní tok se řídí Fickovým zákonem d n F ) Potom proudová hustota bude Pro díry bychom dostali Jdřf,n=-qF Dn d n d x d p d x ( 2. Náš výsledný pásový diagram nebude tedy vypadat jak byl nakreslen, ale bude mít konstantní Fermiho úroveň bude vypadat tak, jak následujícím Obr