Vraťme nyní našemu případu čistě harmonických zdrojů uvažujme jednoduchý obvod
@>o
Obr._O ---1 T)2 ry2 ,J2 t2
a L
čili
x (oL^VM .
l ~
-
T W
w R2+ L
26
.Řešení diferenciální rovnice dáno superpozicí komplementární funkce partikulárního
integrálu čili %(t) Cp(t) %c(t) kde Cp(t) řešení úplné rovnice pravou stranou %c(t)
je řešení homogenní rovnice. našeho hlediska lze říci, Cp(t) odpovídá působení vnějšího
zdroje tedy popisuje režim, který tento zdroj obvodu vynucuje ustáleném stavu %c(t)
odpovídá přechodovým procesům důsledku vnitřních podmínek obvodu daných počátečními
náboji napětím/ kapacit uc(0) počátečními proudy indukčnostmi Íl(0) . 1.5-2
a chceme určit ustálený proud i(t) Bude-li v(ř) COSW pak podle Kirchhoffova
zákona platí rovnice
di(t)
L R-i{t) VMcoswt
Cti
Ustálený proud v
psát
i{t) •cos(W )
což možné též napsat
i{t) •cosW •sin A1cosW sinW
a dosadíme diferenciální rovnice poté provedeme-li derivaci, dostaneme
—AxLw^ sinW A2L coswt AXR •coswt A2R^ VMcosW
takže
—AxL A2L A2R VM
což jsou dvě rovnice pro neznámé jejich výpočtem dostaneme
a W■¿M
