a procházející též závitem z2. Jakmile však
proud závitu tím magnetické pole) zesílíme nebo zeslabíme, indu
kuje druhém závitu elektromotorická síla, úměrná však pouze vzrůstu
nebo poklesu pole působící jen dobu změny. 159. každou sudou půlperiodu stejnou pro celý řešený obvod. Obr.
46. 159.
Protože vzrůst pole zcela rovnoměrný, vzroste pole každou časovou
jednotku vždy stejný úsek J0, např. Efektivní napětí. 158. 158 silokřivkami naznačeno magnetické pole buzené závitem zr
Obr. bodu atd. Větší
magnetické pole budí uvnitř závitu nebo celé cívky. Abychom stanovili
velmi důležitý základní vztah mezi buzenou emsou polem, předpoklá
dejme, budeme stejnosměrný proud závitu rovnoměrně reostatem
zvětšovat. osu budeme nanášet
čas, svislé pak příslušné velikosti pole Zvětšujeme-li rovnoměrně
pole bude jeho průběh vyznačen šikmou přímkou maxima, kdy už
pole dále nezvětšujeme.úvahy nebo výpočty.
V obr. indukce
Elektrický proud protékající drátem budí magnetické pole, jehož silo-
křivky přímočarém vodiči tvoří soustředné kruhy kolem osy vodiče. Můžeme představit, údaj polarity platí jistou,
např.
měnit, tedy když závitem protéká stejnosměrný proud. tisíciny
vteřiny, označme At. Protéká-li však závi
tem proud střídavý, bude uvnitř závitu budit též magnetické pole stří
davé, které zase může sousedním závitu budit elektromotorickou sílu.
133
. Čas rozdělme jednotlivé úseky, např. 157.
Pro přehlednost použijeme diagramu obr. Budicí proud
v závitu závitu však nebu
de budit žádná elektromotorická síla pro
nikajícím polem pokud pole nebude
Obr
