Jakmile však
proud závitu tím magnetické pole) zesílíme nebo zeslabíme, indu
kuje druhém závitu elektromotorická síla, úměrná však pouze vzrůstu
nebo poklesu pole působící jen dobu změny. 157. Abychom stanovili
velmi důležitý základní vztah mezi buzenou emsou polem, předpoklá
dejme, budeme stejnosměrný proud závitu rovnoměrně reostatem
zvětšovat. Obr. indukce
Elektrický proud protékající drátem budí magnetické pole, jehož silo-
křivky přímočarém vodiči tvoří soustředné kruhy kolem osy vodiče.
Pro přehlednost použijeme diagramu obr. 158.
133
. Můžeme představit, údaj polarity platí jistou,
např. každou sudou půlperiodu stejnou pro celý řešený obvod. tisíciny
vteřiny, označme At.
V obr. 159. Budicí proud
v závitu závitu však nebu
de budit žádná elektromotorická síla pro
nikajícím polem pokud pole nebude
Obr.
a procházející též závitem z2. 158 silokřivkami naznačeno magnetické pole buzené závitem zr
Obr.
měnit, tedy když závitem protéká stejnosměrný proud. Větší
magnetické pole budí uvnitř závitu nebo celé cívky.úvahy nebo výpočty. Protéká-li však závi
tem proud střídavý, bude uvnitř závitu budit též magnetické pole stří
davé, které zase může sousedním závitu budit elektromotorickou sílu.
Protože vzrůst pole zcela rovnoměrný, vzroste pole každou časovou
jednotku vždy stejný úsek J0, např. osu budeme nanášet
čas, svislé pak příslušné velikosti pole Zvětšujeme-li rovnoměrně
pole bude jeho průběh vyznačen šikmou přímkou maxima, kdy už
pole dále nezvětšujeme. 159. bodu atd.
46. Čas rozdělme jednotlivé úseky, např. Efektivní napětí
