Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 45 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
8 -24)
Při rezonanci proud maximální
R
U
Ir fázi napájecím napětím.f
Pro činitele rozladění pak máme
1
)1()1( −∆
−−
∆
+=
∆+
−
∆+
=
rrr
r
r
r
f
f
f
f
ff
f
f
ff
F (3. blízkosti rezonančního kmitočtu můžeme psát
fff ∆+= (3.3.
.f∆ rff −=
Závislost modulu proudu kmitočtu nazývá rezonanční křivka obvodu
22
1
1
)(
FQ
I
+
=ω (3.
Hodnota činitele jakosti závisí provedení cívky, použitém jádru kmitočtu, při kterém ho
určujeme.8 -25)
činitel rozladění
f
f
f
f
F r
r
r
r
−=−=
ω
ω
ω
ω
.8 -24) upravíme tak, čitatele jmenovatele dělíme odporem ze
závorky jmenovateli vytkneme reaktanci induktoru resp. Při velkém
činiteli jakosti křivka úzká strmé boky. Proud při rozladění rezonančního kmitočtu
rychle klesá, obvod selektivní. Pak platí přibližněrff /∆
rrr f
f
f
f
f
f
F
∆
=
∆
−−
∆
+= 2)1(1& (3.8 -29)
činitel rozladění přímo úměrný odchylce rezonančního kmitočtu (absolutnímu rozladění
).8 -26)
Činitel jakosti tím větší, čím menší odpor Ten obvykle rezonančního obvodu
úmyslně nezařazujeme.Elektrotechnika 45
kdy obvod rezonanci.
Ve jmenovateli jsme zavedli označení (bezrozměrné veličiny)
činitel jakosti obvodu
C
L
RCRR
L
Q
r
r 11
===
ω
ω
a (3.8 -14.8 -30)
Její tvar závisí činiteli jakosti obvodu jak zřejmé křivek obr. Představuje nevyhnutelné ztráty obvodu, především ztráty cívce,
působené ohmickým odporem vodiče případným vlivem povrchového jevu (skinefektu).
Pro fázor proudu obvodem závislosti kmitočtu odvodíme
)
1
(
1
)(
)(
C
LjRj
j
ω
ωω
ω
−+
== U
Z
U
I (3.8 -28)
Výraz druhé závorce rozvineme binomickou řadu protože předpokládáme, relativní
rozladění malé, vezmeme pouze dva první členy. (3. kapacitoru při rezonanci
CL /1= dostaneme
jQF
I
R
L
j
R
j r
r
r
r +
=
−+
=
1)(1
/
)(
ω
ω
ω
ωω
ω
U
I . schopen výběru těch složek proudu, které mají kmitočty
v těsné blízkosti rezonančního kmitočtu. Když výraz pro
proud vztahu (3. Běžně nabývá hodnot 50, při pečlivém provedení cívky však může dosáhnout
až několika set.
Činitel rozladění roven nule při rezonanci, záporný pod rezonančním kmitočtem kladný
nad rezonančním kmitočtem.8 -27)
kde absolutní rozladění rezonance
