ELEKTROTECHNIKA II

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.

Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.

Strana 45 z 186

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Pak platí přibližněrff /∆ rrr f f f f f f F ∆ = ∆ −− ∆ += 2)1(1& (3.8 -30) Její tvar závisí činiteli jakosti obvodu jak zřejmé křivek obr. Proud při rozladění rezonančního kmitočtu rychle klesá, obvod selektivní.f Pro činitele rozladění pak máme 1 )1()1( −∆ −− ∆ += ∆+ − ∆+ = rrr r r r f f f f ff f f ff F (3.Elektrotechnika 45 kdy obvod rezonanci.8 -24) upravíme tak, čitatele jmenovatele dělíme odporem ze závorky jmenovateli vytkneme reaktanci induktoru resp. (3.8 -14. Činitel rozladění roven nule při rezonanci, záporný pod rezonančním kmitočtem kladný nad rezonančním kmitočtem. schopen výběru těch složek proudu, které mají kmitočty v těsné blízkosti rezonančního kmitočtu.8 -26) Činitel jakosti tím větší, čím menší odpor Ten obvykle rezonančního obvodu úmyslně nezařazujeme. Hodnota činitele jakosti závisí provedení cívky, použitém jádru kmitočtu, při kterém ho určujeme.8 -25) činitel rozladění f f f f F r r r r −=−= ω ω ω ω . Když výraz pro proud vztahu (3. kapacitoru při rezonanci CL /1= dostaneme jQF I R L j R j r r r r + = −+ = 1)(1 / )( ω ω ω ωω ω U I .8 -28) Výraz druhé závorce rozvineme binomickou řadu protože předpokládáme, relativní rozladění malé, vezmeme pouze dva první členy. blízkosti rezonančního kmitočtu můžeme psát fff ∆+= (3.3. Ve jmenovateli jsme zavedli označení (bezrozměrné veličiny) činitel jakosti obvodu C L RCRR L Q r r 11 === ω ω a (3. Běžně nabývá hodnot 50, při pečlivém provedení cívky však může dosáhnout až několika set.8 -24) Při rezonanci proud maximální R U Ir fázi napájecím napětím.8 -27) kde absolutní rozladění rezonance. Představuje nevyhnutelné ztráty obvodu, především ztráty cívce, působené ohmickým odporem vodiče případným vlivem povrchového jevu (skinefektu). . Při velkém činiteli jakosti křivka úzká strmé boky. Pro fázor proudu obvodem závislosti kmitočtu odvodíme ) 1 ( 1 )( )( C LjRj j ω ωω ω −+ == U Z U I (3.8 -29) činitel rozladění přímo úměrný odchylce rezonančního kmitočtu (absolutnímu rozladění ).f∆ rff −= Závislost modulu proudu kmitočtu nazývá rezonanční křivka obvodu 22 1 1 )( FQ I + =ω (3