Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 45 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
8 -25)
činitel rozladění
f
f
f
f
F r
r
r
r
−=−=
ω
ω
ω
ω
.
Ve jmenovateli jsme zavedli označení (bezrozměrné veličiny)
činitel jakosti obvodu
C
L
RCRR
L
Q
r
r 11
===
ω
ω
a (3.8 -29)
činitel rozladění přímo úměrný odchylce rezonančního kmitočtu (absolutnímu rozladění
).8 -14. (3. schopen výběru těch složek proudu, které mají kmitočty
v těsné blízkosti rezonančního kmitočtu. Proud při rozladění rezonančního kmitočtu
rychle klesá, obvod selektivní.f∆ rff −=
Závislost modulu proudu kmitočtu nazývá rezonanční křivka obvodu
22
1
1
)(
FQ
I
+
=ω (3. Při velkém
činiteli jakosti křivka úzká strmé boky.
Hodnota činitele jakosti závisí provedení cívky, použitém jádru kmitočtu, při kterém ho
určujeme. Když výraz pro
proud vztahu (3. blízkosti rezonančního kmitočtu můžeme psát
fff ∆+= (3.
Pro fázor proudu obvodem závislosti kmitočtu odvodíme
)
1
(
1
)(
)(
C
LjRj
j
ω
ωω
ω
−+
== U
Z
U
I (3.f
Pro činitele rozladění pak máme
1
)1()1( −∆
−−
∆
+=
∆+
−
∆+
=
rrr
r
r
r
f
f
f
f
ff
f
f
ff
F (3.3.
. kapacitoru při rezonanci
CL /1= dostaneme
jQF
I
R
L
j
R
j r
r
r
r +
=
−+
=
1)(1
/
)(
ω
ω
ω
ωω
ω
U
I . Představuje nevyhnutelné ztráty obvodu, především ztráty cívce,
působené ohmickým odporem vodiče případným vlivem povrchového jevu (skinefektu).8 -27)
kde absolutní rozladění rezonance.8 -24) upravíme tak, čitatele jmenovatele dělíme odporem ze
závorky jmenovateli vytkneme reaktanci induktoru resp.8 -26)
Činitel jakosti tím větší, čím menší odpor Ten obvykle rezonančního obvodu
úmyslně nezařazujeme.8 -24)
Při rezonanci proud maximální
R
U
Ir fázi napájecím napětím. Běžně nabývá hodnot 50, při pečlivém provedení cívky však může dosáhnout
až několika set. Pak platí přibližněrff /∆
rrr f
f
f
f
f
f
F
∆
=
∆
−−
∆
+= 2)1(1& (3.8 -30)
Její tvar závisí činiteli jakosti obvodu jak zřejmé křivek obr.
Činitel rozladění roven nule při rezonanci, záporný pod rezonančním kmitočtem kladný
nad rezonančním kmitočtem.8 -28)
Výraz druhé závorce rozvineme binomickou řadu protože předpokládáme, relativní
rozladění malé, vezmeme pouze dva první členy.Elektrotechnika 45
kdy obvod rezonanci
